Diferencia entre revisiones de «La espiral de Ekman(Grupo35)»
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<math>v ( z ) = v _ { 0 } e ^ { \frac { z } {d _ { E }} } s e n ( \frac { z } { d _ { E } } + \theta )</math> | <math>v ( z ) = v _ { 0 } e ^ { \frac { z } {d _ { E }} } s e n ( \frac { z } { d _ { E } } + \theta )</math> | ||
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| + | <math> \rightarrow z = 0 \rightarrow </math><math> u( 0 ) = v _ { 0 } . \cos ( \theta )</math><math> \color{white} "v( 0 ) = v _ { 0 } . \sin ( \theta )</math> | ||
Como el viento va de norte a sur, la fuerza de coriolis genera una corriente hacia el este entonces el flujo en la superficie se desviará π/4 rad en esa dirección . | Como el viento va de norte a sur, la fuerza de coriolis genera una corriente hacia el este entonces el flujo en la superficie se desviará π/4 rad en esa dirección . | ||
Revisión del 17:15 28 nov 2024
| Trabajo realizado por estudiantes | |
|---|---|
| Título | La espiral de Ekman. Grupo 35 |
| Asignatura | Teoría de Campos |
| Curso | 2024-25 |
| Autores | Andrés Ruiz, Miguel Alvarez, Javier Jimeno, Mario Pastor, Pablo Alcaide |
| Este artículo ha sido escrito por estudiantes como parte de su evaluación en la asignatura | |
Contenido
- 1 Introducción
- 2 Parámetro de Coriolis f y el valor de ϕ en su fórmula
- 3 Valor de ϑ
- 4 Verificación de u(z) y v(z) como soluciones de la ecuaciones diferenciales de Ekman
- 5 Campo vectorial v en varios planos paralelos a la superficie del mar
- 6 Representación del campo vectorial v evaluado en los puntos de coordenadas cartesianas (0, 0, z)
- 7 Divergencia de v
- 8 Rotacional de v
- 9 Flujo neto de v a través de la pared
- 10 La espiral de Ekman en coordenadas cilíndricas
- 11 Curvatura y la torsión de la espiral de Ekman
- 12 Triedro de Frenet a lo largo de la espiral
- 13 Aplicaciones de esta curva en ingeniería
1 Introducción
2 Parámetro de Coriolis f y el valor de ϕ en su fórmula
3 Valor de ϑ
θ es una fase inicial que depende de la dirección del viento, que a su vez está relacionada con la fuerza de coriolis. En la superficie, la dirección del flujo de agua se desvía θ Con respecto la dirección del viento.
[math]\color{white} ‘f= 2 Ω \sin ( \phi ) [/math]
[math] \color{white} “f = 2 \cdot 7.2921 \cdot 10 ^ { - 5 } \cdot \sin ( \pi / 4 ) = 1.031258 \cdot 10 ^ { - 4 } \gt 0 \rightarrow sgn(f) = 1 [/math]
[math] u ( z ) = s g n ( f ) \cdot v _ { 0 } e ^ { z / d _ { E } } . \cos ( \frac { z } { d _ { E } } + \theta )[/math]
[math]v ( z ) = v _ { 0 } e ^ { \frac { z } {d _ { E }} } s e n ( \frac { z } { d _ { E } } + \theta )[/math]
[math] \rightarrow z = 0 \rightarrow [/math][math] u( 0 ) = v _ { 0 } . \cos ( \theta )[/math][math] \color{white} "v( 0 ) = v _ { 0 } . \sin ( \theta )[/math]
Como el viento va de norte a sur, la fuerza de coriolis genera una corriente hacia el este entonces el flujo en la superficie se desviará π/4 rad en esa dirección .
Por lo tanto, [math] \theta = \frac { 3 \pi} { 4 } [/math]
