Diferencia entre revisiones de «El Vórtice de Rankine (Grupo47)»
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| + | Para calcular la divergencia utilizamos su expresión en coordenadas cilíndricas | ||
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| + | v_\rho = 0, \quad v_z = 0, \quad v_\theta = v_\theta(\rho) | ||
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| + | Por tanto, cada término de la divergencia es | ||
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| + | En consecuencia, la divergencia total en cada punto es | ||
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| + | === Interpretación física === | ||
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| + | Una divergencia nula indica que el flujo es ''incompresible'' y que no existen ni fuentes | ||
| + | ni sumideros de fluido: localmente el aire no se comprime ni se expande. El movimiento | ||
| + | es puramente tangencial, de modo que el vórtice rota sin acumular ni evacuar masa en | ||
| + | ningún punto. Esto es coherente con la ecuación de continuidad para un fluido de densidad | ||
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Revisión del 12:57 4 dic 2025
| Trabajo realizado por estudiantes | |
|---|---|
| Título | El Vórtice de Rankine. Grupo47 |
| Asignatura | Teoría de Campos |
| Curso | 2025-26 |
| Autores | Etienne Filoche Bartolome, Pedro Manuel Piqueras Miguel, Pablo Matute Velasco, Marcos Rincon Gonzalez, Xinhao Zhang |
| Este artículo ha sido escrito por estudiantes como parte de su evaluación en la asignatura | |
Contenido
1 Introducción
2 Historia
3 Representación del flujo
3.1 Circulación
3.1.1 Definición
La circulación es una forma de medir la cantidad de de rotación a lo largo de una trayectoria, de una curva cerrada. Se obtiene al hacer una integral de línea donde se suma la componente tangencial de la velocidad alrededor de esa curva cerrada.
Se conoce la siguiente función: [math]v_\theta(\rho) = \begin{cases} \dfrac{\Gamma}{2 \pi R^2} \, \rho & \text{si } \rho \le R \\[2mm] \dfrac{\Gamma}{2 \pi \rho} & \text{si } \rho \gt R \end{cases} [/math], en este caso para obtener la circulación tendremos que aplicar la siguiente igualdad: [math]\rho = \text{R}[/math]
Al remplazarlo en la siguiente función: [math]v_{\theta} = \frac{\Gamma}{2\pi R^{2}}\, \rho \;[/math]. Obtendremos la siguiente ecuación: [math]v_{\theta} = \frac{\Gamma}{2\pi R} [/math].
Es decir:
[math]{\Gamma} = v_{\theta} 2\pi R [/math]
3.1.1.1 Calculos
3.1.2 Velocidad tangencial
3.1.2.1 Definición
La velocidad tangencial de una partícula que se mueve a lo largo de una curva es el módulo del vector velocidad asociado a su parametrización. Si la trayectoria viene dada por [math]\vec{r}(t)[/math], el vector velocidad es [math]\vec{v}(t) = \vec{r}\,'(t)[/math], y la velocidad tangencial se define como:
Representa la rapidez con la que se recorre la curva por unidad de tiempo y lleva la dirección del vector tangente unitario:
3.1.2.2 Calculos
3.1.2.3 Representación
3.2 Campo de velocidad
3.2.1 Divergencia
4 2 Apartado 4: Divergencia del campo de velocidad
[math] v_\theta(\rho) = \begin{cases} \dfrac{\Gamma}{2\pi R^{2}}\,\rho, & \rho \le R, \\[6pt] \dfrac{\Gamma}{2\pi \rho}, & \rho \gt R. \end{cases} [/math]
Para calcular la divergencia utilizamos su expresión en coordenadas cilíndricas cuando [math]\vec{v} = (v_\rho, v_\theta, v_z)[/math]:
[math] \nabla\cdot\vec{v} = \frac{1}{\rho}\frac{\partial(\rho v_\rho)}{\partial \rho} + \frac{1}{\rho}\frac{\partial v_\theta}{\partial \theta} + \frac{\partial v_z}{\partial z} [/math]
En este caso
[math] v_\rho = 0, \quad v_z = 0, \quad v_\theta = v_\theta(\rho) [/math]
Por tanto, cada término de la divergencia es
[math] \frac{1}{\rho}\frac{\partial(\rho v_\rho)}{\partial \rho} = 0 [/math]
[math] \frac{1}{\rho}\frac{\partial v_\theta}{\partial \theta} = 0 [/math]
[math] \frac{\partial v_z}{\partial z} = 0 [/math]
En consecuencia, la divergencia total en cada punto es
[math] \nabla \cdot \vec{v} = 0 [/math]
4.1 Interpretación física
Una divergencia nula indica que el flujo es incompresible y que no existen ni fuentes ni sumideros de fluido: localmente el aire no se comprime ni se expande. El movimiento es puramente tangencial, de modo que el vórtice rota sin acumular ni evacuar masa en ningún punto. Esto es coherente con la ecuación de continuidad para un fluido de densidad constante.
