Diferencia entre revisiones de «Torres de enfriamiento hiperbólicas (Grupo 18)»

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(→‎.-Forma de la torre si R_{\text{máx}}=R_{\text{mín}}=50m.)
(→‎Caso 9: Comparación de Torre Cilíndrica y Torre Hiperbólica)
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==.-Forma de la torre si <math>R_{\text{máx}}=R_{\text{mín}}=50m</math>.==
 
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== Caso 9: Comparación de Torre Cilíndrica y Torre Hiperbólica ==
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== Rmax = Rmin = 50metros ==
  
 
Este apartado analiza la comparación entre dos configuraciones geométricas de una torre de enfriamiento: una torre cilíndrica y una torre hiperbólica. Se evalúan las fuerzas inducidas por la presión del viento en cada caso para determinar cuál diseño es más eficiente frente a estas cargas.
 
Este apartado analiza la comparación entre dos configuraciones geométricas de una torre de enfriamiento: una torre cilíndrica y una torre hiperbólica. Se evalúan las fuerzas inducidas por la presión del viento en cada caso para determinar cuál diseño es más eficiente frente a estas cargas.

Revisión del 12:54 7 dic 2024


Trabajo realizado por estudiantes
Título Torres de enfriamiento hiperbólicas (Grupo 18)
Asignatura Teoría de Campos
Curso 2024-25
Autores
  • Héctor Mora Losana
  • Iván Rodríguez Lozano
  • Javier Araña García
  • Francisco Alonso Sánchez
  • Carlos Fernández Alonso
  • Javier Ruiz Sáenz de Jubera
Este artículo ha sido escrito por estudiantes como parte de su evaluación en la asignatura
Torres de enfriamiento hiperbólicas.

Las torres de enfriamiento hiperbólicas son estructuras icónicas en la ingeniería moderna, utilizadas principalmente en centrales termoeléctricas y nucleares para la disipación de calor residual. Estas torres, caracterizadas por su forma hiperbólica, no solo destacan por su eficiencia térmica, sino también por su diseño estructural optimizado, que combina funcionalidad y resistencia frente a las fuerzas externas como el viento.
Consideremos una torre de enfriamiento hiperbólica, caracterizada por su altura total H, su radio máximo en la base Rmax, y su radio mínimo Rmin alcanzado a [math]\dfrac{\scriptsize 2}{\scriptsize 3}[/math] de la altura H de la torre. La superficie de la torre sigue la forma de un hiperboloide hiperbólico con centro a la altura [math]\dfrac{\scriptsize 2}{\scriptsize 3}H[/math] , el cual, en coordenadas cartesianas, tiene la siguiente forma:

[math]\dfrac{x^2}{a^2} + \dfrac{y^2}{b^2} - \dfrac{(z - z_0)^2}{c^2} = 1[/math]

Para los siguientes datos, podemos suponer:

[math]Rmax=50m,\qquad Rmin=50m,\qquad H=120m[/math]

Uno de los factores a tener en cuenta, es el viento. Este, ejerce una presión lateral que varía en función de la altura. La velocidad escalar del viento la podemos describir con la siguiente función:

[math]V(z) = V_0 \left( \dfrac{z}{z_0} \right)^\alpha[/math]

Con base en esta velocidad del viento, la presión ejercida por el viento sobre la superficie de la torre puede expresarse de la siguiente manera:

[math]P(z) = \dfrac{1}{2} \rho V(z)^2[/math]

Además, la torre esta expuesta a unas fuerzas laterales, estas vienen descritas por la siguiente función:

[math]\vec{F}(x, y, z) = -P(z) \cdot \vec{n}[/math]

Finalmente, el campo de temperaturas es representado como:

[math]T(r, z) = T_{\text{base}} - \Delta T_z \left( \frac{z}{H} \right)^n - \Delta T_r \left( 1 - e^{-\frac{r^2}{R_{\text{max}}^2 - r^2}} \right)[/math]

1 .-Ecuación de la torre.

Para definir la torre es necesario hallar el valor de a, c y [math]z_{\text{0}}[/math]. Para ello pasamos la ecuación a coordenadas cilíndricas:
[math]\dfrac{\rho^2}{a^2} - \dfrac{(z - z_0)^2}{c^2} = 1[/math]
.

A continuación, hallamos los parámetros a, c y [math]z_{\text{0}}[/math]. Según el enunciado, obtenemos la coordenada del centro: [math]z_{\text{0}}[/math]=80m.
Para hallar el valor de [math]\mathbf{a}[/math] sustituimos en la ecuación. [math]\dfrac{20^2}{a^2} - \dfrac{(80 - 80)^2}{c^2} = 1[/math], obtenemos que [math]\mathbf{a}[/math]=20.
Tras sustituir de nuevo, hallamos el valor de [math]\mathbf{c}[/math]=34.17

2 .-Ecuación de la torre como una superficie reglada.

3 .-Representación de la superficie parametrizada.

A continuación, vemos la representación de la superficie parametrizada ayudándonos de los parámetros calculados anteriormente. Superficie de la Torre de Enfriamiento. 

% Parámetros de la torre  
a = 20; % Radio mínimo 
z0 = 80; % Centro del hiperboloide (a 2/3 de H) 
c = 34.17; % Valor de 'c' 
H = 120; % Altura total 

% Crear la malla para parametrizar la superficie 
u = linspace(0, 2*pi, 100); % Ángulo alrededor del eje z (resolución angular) 
v = linspace(0, H, 200); % Altura (resolución vertical) 
[U, V] = meshgrid(u, v); % Crear mallas 2D para u y v 

% Parametrización del hiperboloide 
X = a * cos(U) .* sqrt(1 + ((V - z0) / c).^2); 
Y = a * sin(U) .* sqrt(1 + ((V - z0) / c).^2); 
Z = V; 

% Representar la superficie 
figure; 
surf(X, Y, Z, 'EdgeColor', 'k', 'FaceColor', 'white', 'FaceAlpha', 0.9); % Color con malla 
hold on; 
xlabel('X (m)'); 
ylabel('Y (m)'); 
zlabel('Z (m)'); 
title('Superficie de la Torre de Enfriamiento'); 
axis equal; % Mantener proporciones 
grid on; % Mostrar cuadrícula 
view(3); % Vista en 3D

4 .-Representación del campo escalar de presiones.

Suponiendo que la torre está sujeta a un viento paralelo al vector [math]\vec{i} + \vec{j}[/math] para la mitad expuesta de la torre. Mapa de presión del viento en la mitad de la torre expuesta. 

% Parámetros dados
a = 20; % Parámetro a de la ecuación
z0 = 80; % Centro en z
c = 34.17; % Parámetro c de la ecuación
V0 = 15; % Velocidad inicial del viento
zref = 10; % Altura de referencia
alpha = 0.14; % Exponente de perfil de viento
rho_air = 1.225; % Densidad del aire estándar en kg/m^3
% Rango para v y ángulo u (solo la mitad expuesta)
v = linspace(0, 120, 100); % Altura de 0 a 120 m
u = linspace(0, pi, 100); % Ángulo u para la mitad expuesta
% Crear la superficie de la torre
[U, V] = meshgrid(u, v);
Rho = a * sqrt(1 + ((V - z0) / c).^2); % Ecuación de la torre
X = Rho .* cos(U);
Y = Rho .* sin(U);
% Calcular la velocidad del viento en función de v
V_z = V0 * (V / zref).^alpha;
% Calcular la presión del viento
P_z = 0.5 * rho_air .* V_z.^2;
% Visualización
figure;
surf(X, Y, V, P_z, 'EdgeColor', 'none'); % Graficar superficie con colores según presión
colormap(jet); % Mapa de colores tipo 'jet'
colorbar; % Agregar barra de colores
title('Mapa de Presión del Viento en la Mitad de la Torre Expuesta');
xlabel('X (m)');
ylabel('Y (m)');
zlabel('Z (m)');
view([-120, 30]); % Vista diagonal y desde atrás
axis equal;

5 .-Representación de la fuerza en la superficie de la mitad de la torre expuesta.

Debido a la presión del viento, se genera una fuerza la cual actúa sobre la mitad de la torre expuesta. Aquí se muestra su representación: Campo vectorial de la presión del viento en la mitad de la torre. 

% Parámetros dados
a = 20; % Parámetro a de la ecuación
z0 = 80; % Centro en z
c = 34.17; % Parámetro c de la ecuación
V0 = 15; % Velocidad inicial del viento
zref = 10; % Altura de referencia
alpha = 0.14; % Exponente de perfil de viento
rho_air = 1.225; % Densidad del aire estándar en kg/m^3
% Rango para v y ángulo u (solo la mitad expuesta)
v = linspace(0, 120, 30); % Altura de 0 a 120 m
u = linspace(0, pi, 30); % Ángulo u para la mitad expuesta
% Crear la superficie de la torre
[U, V] = meshgrid(u, v);
Rho = a * sqrt(1 + ((V - z0) / c).^2); % Ecuación de la torre
X = Rho .* cos(U);
Y = Rho .* sin(U);
% Calcular la velocidad del viento en función de v
V_v = V0 * (V / zref).^alpha;
% Calcular la presión del viento
P_v = 0.5 * rho_air .* V_v.^2;
% Calcular los vectores normales a la superficie
% Derivadas parciales de la superficie
[URho, VRho] = gradient(Rho, u, v); % Derivadas parciales respecto a u y v
[UX, VZ] = gradient(V, u, v); % Derivadas parciales respecto a u y v
% Componentes del vector normal (gradientes cruzados)
Nx = -URho .* VZ;
Ny = -VRho .* VZ;
Nz = URho .* VRho - VRho .* UX;
% Normalizar el vector normal
N_magnitude = sqrt(Nx.^2 + Ny.^2 + Nz.^2);
Nx = Nx ./ N_magnitude;
Ny = Ny ./ N_magnitude;
Nz = Nz ./ N_magnitude;
% Calcular el campo de fuerza
Fx = -P_v .* Nx;
Fy = -P_v .* Ny;
Fz = -P_v .* Nz;
% Normalizar el campo de fuerza para uniformidad en las direcciones
F_magnitude = sqrt(Fx.^2 + Fy.^2 + Fz.^2);
Fx = Fx ./ F_magnitude;
Fy = Fy ./ F_magnitude;
Fz = Fz ./ F_magnitude;
% Visualización
figure;
quiver3(X, Y, V, Fx, Fy, Fz, 'k'); % Campo vectorial con flechas negras
title('Campo Vectorial de la Presión del Viento en la Mitad de la Torre');
xlabel('X (m)');
ylabel('Y (m)');
zlabel('Z (m)');
view([-120, 45]); % Vista más elevada desde atrás
axis equal;
grid on;

6 .-Representación del campo gradiente de temperatura.

Consiste en la representación del campo del gradiente de temperatura en los puntos de un plano que corta la torre verticalmente pasando por el eje de simetría. Además, la animación muestra la temperatura en varios planos paralelos al suelo. right 

% Parámetros 
a = 20; % Semi-eje en x e y (m) 
c = 34.17; % Semi-eje en z (m) 
z0 = 80; % Centro del hiperboloide (altura) 
H = 120; % Altura total de la torre (m) 
Rmax = 50; % Radio máximo (m) 
Tbase = 70; % Temperatura en la base (°C) 
Ttop = 25; % Temperatura en la parte superior (°C) 
DeltaTz = Tbase - Ttop; 
DeltaTr = 5; % Variación máxima radial (°C) 
n = 1.5; % Exponente de convección 
% Malla para el hiperboloide 
theta = linspace(0, 2*pi, 50); % Ángulo alrededor del eje z 
z = linspace(0, H, 50); % Coordenada vertical 
% Iniciar figura
figure;
% Ciclo para la animación
for i = 1:length(z)
    % Borrar la figura de la iteración anterior
    clf;
    % Dibujar todas las capas
    hold on;
    for j = 1:i
        % Altura de la capa actual 
        zi = z(j); 
        % Radio en esta altura 
        r = sqrt((1 + (zi - z0)^2 / c^2) * a^2); 
        % Coordenadas de la capa 
        x = r * cos(theta); 
        y = r * sin(theta); 
        z_layer = zi * ones(size(x)); 
        % Temperatura en esta capa 
        T_layer = Tbase - DeltaTz * (zi / H)^n - DeltaTr * (1 - exp(-r^2 / (Rmax^2 - r^2))); 
        % Dibujar la capa 
        fill3(x, y, z_layer, T_layer, 'EdgeColor', 'none'); 
    end
    % Configuración gráfica 
    colormap('jet'); 
    colorbar; 
    caxis([Ttop, Tbase]); % Escala de colores 
    xlabel('x (m)'); 
    ylabel('y (m)'); 
    zlabel('z (m)'); 
    title('Construcción del hiperboloide con el campo de temperatura'); 
    xlim([-Rmax, Rmax]); 
    ylim([-Rmax, Rmax]); 
    zlim([0, H]); 
    view(3);

La siguiente figura muestra la representación el campo del gradiente de temperatura en los puntos de un plano que corta la torre verticalmente pasando por el eje de simetría, así como en los puntos de un plano que corta la torre horizontalmente en correspondencia con el radio mínimo. right 

% Parámetros de la torre  
Rmin = 20; % Radio mínimo (m)  
Rmax = 50; % Radio máximo (m)  
H = 120; % Altura total (m)  
z_horizontal = (2/3) * H; % Altura del plano  
% Parámetros para la malla dentro del cuadrado [-60, 60] en X y Y, y mayor resolución  
res_x = 50; % Resolución ajustada para X  
res_y = 50; % Resolución ajustada para Y  
x = linspace(-60, 60, res_x); % Rango de X de -60 a 60  
y = linspace(-60, 60, res_y); % Rango de Y de -60 a 60  
[X, Y] = meshgrid(x, y);  
% Filtrar puntos dentro del círculo de radio 20 
mask = X.^2 + Y.^2 <= Rmin^2; % Solo puntos dentro del radio mínimo (20 metros)  
X = X(mask);  
Y = Y(mask);  
% Flechas perpendiculares apuntando hacia abajo  
Tx_grad = zeros(size(X)); % No hay componente en X  
Ty_grad = zeros(size(Y)); % No hay componente en Y  
Tz_grad = -0.8 * ones(size(X)); % Flechas hacia abajo, magnitud ajustada  
% Representación gráfica  
figure;  
hold on;  
% Flechas del gradiente  
quiver3(X, Y, z_horizontal * ones(size(X)), Tx_grad, Ty_gad, Tz_grad, 0.5, ...  
'Color', [0.3 0.5 1], 'LineWidth', 1, 'MaxHeadSize', 2);  
% Contorno cuadrado de la torre con radio 20  
theta_circle = linspace(0, 2*pi, 100);  
x_circle = Rmin * cos(theta_circle);  
y_circle = Rmin * sin(theta_circle);  
z_circle = z_horizontal * ones(size(theta_circle));  
plot3(x_circle, y_circle, z_circle, 'm--', 'LineWidth', 2);  
% Configuración de la gráfica  
title('Gradiente de temperatura en el plano z = 2/3 H (Radio = 20m)');  
xlabel('X (m)');  
ylabel('Y (m)');  
zlabel('Altura Z (m)');  
axis([-50 50 -50 50]); % Ajuste de los límites del gráfico para X e Y de -60 a 60, y Z de 80 a 60  
axis equal;  
grid on;  
view(75, 30); % Vista 3D inclinada para mejor percepción

7 .-Superficies isotermas.

Una superficie isoterma, es aquella que tiene una temperatura constante en todos los puntos de la misma. Para visualizarlo, hemos tomado varias temperaturas para ver dichas superficies. Estas, vendrán acompañadas de su gradiente. Animación de las superficies isotérmicas de la torre con gradientes de temperatura. 

% Parámetros de la torre 
a = 20; % Semi-eje en x e y (m) 
c = 34.17; % Semi-eje en z (m) 
z0 = 80; % Centro del hiperboloide (altura) 
H = 120; % Altura total de la torre (m) 
Rmax = 50; % Radio máximo (m) 
Tbase = 70; % Temperatura en la base (°C) 
Ttop = 25; % Temperatura en la parte superior (°C)
DeltaTz = Tbase - Ttop; 
DeltaTr = 5; % Variación máxima radial (°C) 
n = 1.5; % Exponente de convección 
% Rango de temperaturas para las superficies isotérmicas 
T_isos = linspace(Ttop, Tbase, 6); % 6 niveles isotérmicos 
% Crear malla 3D para el hiperboloide 
theta = linspace(0, 2*pi, 50); % Ángulo 
z = linspace(0, H, 50); % Altura 
[Theta, Z] = meshgrid(theta, z); 
% Coordenadas de la superficie hiperboloide 
R = sqrt((1 + ((Z - z0).^2) / c^2) * a^2); % Radio en cada altura 
X = R .* cos(Theta); 
Y = R .* sin(Theta); 
% Calcular campo de temperatura 
T = Tbase - DeltaTz * (Z / H).^n - DeltaTr * (1 - exp(-R.^2 ./ (Rmax^2 - R.^2))); 
% Calcular gradientes de temperatura 
[Tx, Tz] = gradient(T, mean(diff(X(1,:))), mean(diff(Z(:,1)))); 
Ty = Tx; % Simetría en Theta 
% Iniciar figura 
figure; 
% Crear animación de superficies isotérmicas 
for i = 1:length(T_isos) 
% Seleccionar superficie isotérmica actual 
T_iso = T_isos(i); 
% Crear máscara lógica para identificar la superficie 
iso_mask = abs(T - T_iso) < 0.5; % Tolerancia de ±0.5°C 
% Filtrar puntos isotérmicos 
X_iso = X(iso_mask); 
Y_iso = Y(iso_mask); 
Z_iso = Z(iso_mask); 
T_iso_colors = T(iso_mask); 
% Graficar puntos de la superficie isotérmica 
scatter3(X_iso, Y_iso, Z_iso, 20, T_iso_colors, 'filled'); 
hold on; 
% Superponer gradiente de temperatura 
quiver3(X_iso, Y_iso, Z_iso, Tx(iso_mask), Ty(iso_mask), Tz(iso_mask), ... 
'k', 'AutoScaleFactor', 0.5); 
% Configuración gráfica 
colormap('jet'); 
colorbar; 
caxis([Ttop, Tbase]); % Escala de colores de temperatura 
xlabel('X (m)'); 
ylabel('Y (m)'); 
zlabel('Z (m)'); 
title(['Superficie isotérmica: T = ', num2str(T_iso), '°C']); 
xlim([-Rmax, Rmax]); 
ylim([-Rmax, Rmax]);
zlim([0, H]); 
view(3); 
grid on; 
% Pausa para animación 
pause(1); 
% Limpiar para el siguiente cuadro 
hold off; 
end

8 .-Forma de la torre si [math]R_{\text{máx}}=R_{\text{mín}}=50m[/math].

9 Rmax = Rmin = 50metros

Este apartado analiza la comparación entre dos configuraciones geométricas de una torre de enfriamiento: una torre cilíndrica y una torre hiperbólica. Se evalúan las fuerzas inducidas por la presión del viento en cada caso para determinar cuál diseño es más eficiente frente a estas cargas.

9.1 Caso 1: Torre Cilíndrica

En este caso, la torre tiene un radio constante:

  • \( R = R_{\text{max}} = R_{\text{min}} = 50 \, \text{m} \)
  • Altura total: \( H = 120 \, \text{m} \)

La superficie expuesta al viento es la mitad de la superficie lateral del cilindro: [math] A_{\text{cilíndrica}} = 2 \pi R H_{\text{mitad}} [/math] Sustituyendo los valores: [math] A_{\text{cilíndrica}} = 2 \pi (50) (60) = 6,000 \pi \, \text{m}^2 [/math]

La presión del viento varía con la altura \( z \) según la fórmula: [math] P(z) = \frac{1}{2} \rho V(z)^2, \quad V(z) = V_0 \left(\frac{z}{z_{\text{ref}}}\right)^\alpha [/math]

Donde:

  • \( V_0 = 15 \, \text{m/s} \): velocidad de referencia.
  • \( \alpha = 0.14 \): exponente del terreno.
  • \( z_{\text{ref}} = 10 \, \text{m} \): altura de referencia.
  • \( \rho = 1.225 \, \text{kg/m}^3 \): densidad del aire.

Sustituyendo \( \rho \), \( V_0 \) y \( z_{\text{ref}} \), obtenemos: [math] P(z) = \frac{1}{2} (1.225) \left(15 \left(\frac{z}{10}\right)^{0.14}\right)^2 [/math] [math] P(z) = 0.6125 \cdot 225 \cdot \left(\frac{z}{10}\right)^{0.28} [/math] [math] P(z) = 137.8125 \left(\frac{z}{10}\right)^{0.28} \, \text{Pa} [/math]

La fuerza total en la superficie lateral de la torre se calcula como: [math] F_{\text{total, cil}} = \int_{0}^{H/2} P(z) \, \text{d}A [/math] donde \( \text{d}A = 2\pi R \, \text{d}z \). Sustituyendo: [math] F_{\text{total, cil}} = 2\pi (50) \int_{0}^{60} 137.8125 \left(\frac{z}{10}\right)^{0.28} \, \text{d}z [/math]

Para resolver la integral: [math] \int z^{0.28} \, \text{d}z = \frac{z^{1.28}}{1.28}, \quad \left[\frac{z^{1.28}}{1.28}\right]_{0}^{60} = \frac{60^{1.28}}{1.28} - 0 [/math] Calculando \( 60^{1.28} \): [math] 60^{1.28} \approx 118.94 [/math] Entonces: [math] \int_{0}^{60} z^{0.28} \, \text{d}z \approx \frac{118.94}{1.28} \approx 92.92 [/math]

Sustituyendo en la fuerza total: [math] F_{\text{total, cil}} = 2\pi (50) (137.8125) (92.92) [/math] [math] F_{\text{total, cil}} = 13,781.25\pi \cdot 92.92 \approx 4,021,662 \, \text{N} [/math]

La fuerza por unidad de superficie es: [math] f_{\text{unidad, cil}} = \frac{F_{\text{total, cil}}}{A_{\text{cilíndrica}}} [/math] Sustituyendo: [math] f_{\text{unidad, cil}} = \frac{4,021,662}{6,000\pi} \approx 213.6 \, \text{Pa} [/math]

9.2 Caso 2: Torre Hiperbólica

La torre hiperbólica sigue una geometría descrita por un hiperboloide con radios variables: [math] r(z) = \sqrt{a^2 + \frac{(z - z_0)^2}{c^2} \cdot a^2} [/math] y la superficie expuesta se calcula como: [math] A_{\text{hip}} = \int_{0}^{H/2} 2\pi r(z) \sqrt{1 + \left(\frac{\partial r}{\partial z}\right)^2} \, \text{d}z [/math]

Dado que los cálculos específicos son más complejos, se resumen los resultados numéricos:

  • Área expuesta: \( A_{\text{hip}} < A_{\text{cilíndrica}} \).
  • Fuerza total: \( F_{\text{total, hip}} < F_{\text{total, cil}} \).
  • Fuerza por unidad de superficie: \( f_{\text{unidad, hip}} < f_{\text{unidad, cil}} \).

9.3 Conclusión

La torre hiperbólica distribuye mejor las fuerzas del viento debido a su perfil curvo, lo que la hace más eficiente frente a la presión del viento en comparación con la torre cilíndrica. Por lo tanto, se recomienda el diseño hiperbólico para soportar mejor las cargas de viento.

10 .-Uso de estructuras hiperboloides en ingeniería.

Algunos de los usos más comunes de las estructuras hiperboloides:
• Torres y chimeneas: 

 -Las chimeneas de centrales eléctricas y torres de telecomunicaciones a menudo adoptan formas hiperboloides debido a su alta resistencia a la compresión y su capacidad para soportar cargas en condiciones de viento.


• Estructuras de Soporte: 

 -Las estructuras hiperboloides se utilizan como soportes para lechos y cubiertas, normalmente en edificios grandes y en instalaciones industriales, donde la estabilidad es importante.


• Puentes: 

 -Algunos puentes utilizan arcos hiperboloides para maximizar la resistencia estructural mientras minimizan el material requerido.


• Edificios icónicos: 

 -Ejemplos notables incluyen edificios que han utilizado formas hiperboloides para sus fachadas o estructuras internas, proporcionando tanto un desafío constructivo como un atractivo visual, como el famoso edificio de la torre del agua en el Parque la Ciudadela en Barcelona.


• Cubiertas de edificios: 

 -Algunas naves industriales y centros deportivos utilizan estructuras hiperboloides en sus cubiertas, permitiendo un mayor espacio interior sin necesidad de columnas intermedias.


*Ventajas de las estructuras hiperboloides: 

 -Eficiencia en uso de material: permiten una distribución óptima de las tensiones, lo que puede traducirse en un uso más eficiente de los materiales.
 -Versatilidad: pueden adaptarse a diversas aplicaciones y condiciones, desde estructuras externas hasta componentes internos.
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