Diferencia entre revisiones de «VISUALIZACION CAMPOS ESCALARES GRUPO 5.C»

Revisión del 16:00 12 dic 2019

VISUALIZACIÓN DE CAMPOS VECTORIALES Y ESCALARES EN ELASTICIDAD

En la realidad es natural trabajar con magnitudes escalares y vectoriales en regiones conexas planas. Siendo un campo escalar una función de varias variables en la que a cada punto del solido se un escalar , mientras que un campo vectorial asignara a cada punto un vector Particularmente estudiaremos diferentes campos en un solido circular con forma de un cuarto de anillo situado en el primer cuadrante y comprendido entre los radios 1 y 3. Para facilitar el trabajo con dicho sólido usaremos coordenadas cilíndricas con radio 1 y 3 y ángulo comprendido entre 0 y π/2.

Para ello estudiaremos en nuestro sólido:

1. MALLADO DE LA SUPERFICIE
2. DISTRIBUCIÓN DE LA TEMPERATURA
3. GRADIENTE DE LA TEMPERATURA
4. CAMPO DE DESPLAZAMIENTO
5. MOVIMIENTO DEL SOLIDO
6. DIVERGENCIA
7. ROTACIONAL
8. TENSOR DE TENSIONES
9. TENSIONES TANGENCIALES
10. TENSIONES TANGENCIALES RESPECTO AL PLANO ORTOGONAL
11. TENSIÓN DE VON MISES
12. MASA TOTAL DEL SÓLIDO

1. MALLADO DE UNA SUPERFICIE CIRCULAR

El mallado expresa los puntos interiores de un solido. Por tanto representaremos una malla que refleje dichos puntos de una superficie circular centrada en el origen delimitada por las circunferencias de radio 1 y 3 y ángulo de 0 a π/2. Dicho mallado lo expresaremos en coordenadas cilíndricas siendo p[1,3] y θ Є [0,π/2]. estableciendo los limites de los ejes de representación en (x, y) ∈ [−1, 4] × [-1, 4].

MALLADO DE UN CUARTO DE ANILLO

ES IMPORTANTE REALIZAR EL MALLADO DEL SOLIDO A ESTUDIAR PUES PRETENDEMOS OBTENER EL MAYOR NUMERO DE PUNTOS DEL OBJETO PARA APLICAR A CADA UNO DE ELLOS LOS CAMPOS ESCALARES Y VECTORIALES CORRESPONDIENTES Podemos observar que la frontera izquierda del anillo no llega a completar el ángulo de π/2. Este error se debe a la imprecisión del paso de muestro de h=0.1, si el valor de dicha variable fuera menor por ejemplo h=0.01 observaríamos como si se completaría el cuarto de anillo.

2. DISTRIBUCIÓN DE TEMPERATURAS A LO LARGO DEL CUARTO DEL ANILLO.

La temperatura se distribuye dentro del cuarto de anillo siguiendo la siguiente función T(x, y) = (y + 2)x 2 Mediante curvas de nivel que observamos en la siguiente imagen, podemos intuir la distribución de temperaturas a lo largo del solido, ya que dichas curvas muestran los puntos que se encuentran a la misma temperatura

DISTRIBUCION DE LA TEMPERATURA

[[Archivo:ssss.jpg|400px|thumb|right|CURVAS DE NIVEL DEL ANILLO]

Observamos en la primera imagen la distribución de temperatura ,mientras que en la gráfica de la izquierda las curvas de nivel del solido.

Gracias al comando máx de MaTlab obtenemos que la máxima temperatura alcanzada por el sólido tiene valor de 24.1902 K

3. GRADIENTE DE LA TEMPERATURA ∇T

Gradiente térmico o gradiente de temperatura es la variación de temperatura por unidad de distancia. La unidad de gradiente térmico en el SI es [K/m]. Normalmente, la existencia de un gradiente térmico provoca la transferencia de calor desde los puntos mas calientes del cuerpo hacia los mas fríos. El módulo de los vectores del gradiente representa la rapidez con la que varía la temperatura , es decir apunta hacia donde la derivada dirección es máxima.

GRADIENTE DE TEMPERATURA

Gráficamente podemos observar que los vectores del gradiente son perpendiculares a la superficie del sólido

4. CAMPO DE DESPLAZAMIENTO

Cada vector del campo de desplazamiento representa la fuerza aplicada en cada punto del solido y nos indica a dirección de desplazamiento que lleva cada uno. Consideramos el campo de desplazamiento u ⃗con condiciones establecidas como que los puntos situados en ρ = 1 no sufren desplazamiento y que ∇·u= θ(2 − 1/ρ)/5. Para calcular el campo de desplazamiento lo resolveremos primero analíticamente

CAMPO DE DESPLAZAMIENTO

5. SÓLIDO EN REPOSO Y SOLIDO DESPLAZADO

En el apartado anterior calculamos el vector desplazamiento del sólido u con condiciones establecidas como que los puntos situados en ρ = 1 no sufren desplazamiento y que ∇· u= θ(2 − 1/ρ)/5.

Con estas condiciones obteníamos que la expresión del campo de desplazamiento es:

SÓLIDO EN REPOSO

6. DIVERGENCIA ∇·u

La divergencia del campo térmico mide la diferencia entre el flujo saliente y el entrante de un campo vectorial sobre la superficie que rodea, por tanto si el campo tiene ‘’ fuentes’’ tendrá signo positivo por lo contrario, si tiene ‘’sumideros’’ tendrá signo negativo. Podríamos decir que la divergencia mide la rapidez neta con la que se conduce la temperatura al exterior en cada punto, en el caso de ser igual a cero, describe al flujo incompresible de la temperatura, también conocido como campo solenoidal

La divergencia se expreso anteriormente con la siguiente expresión ∇· u ⃗= (θ(2 - 1/p))/5 evaluaremos los máximos mínimos y nulos de la divergencia con el gradiente de la divergencia que adquiere la siguiente expresión ∇(∇·(u))= θ/(5ρ^2 ) (gρ) +(2-1/ρ)/5 1/ρ^2 (gθ)+0 (gz) .

Puesto que e dominio de ((ρ,σ)ϵ[(1,3)x(0,π/2] la derivada direccional de (gρ) y (gθ) son positivas, también podemos deducir que cuanto mayor sean el valor de dichas variables mayor será su divergencia, alcanzado su divergencia máxima en (ρ=3,σ=π/2) ∇· u ⃗= 0.5236 , siendo así su valor menor en θ=0 con ∇· u ⃗= 0 conocido como dijimos antes como campo solenoidal.

DIVERGENCIA DEL CAMPO DE DESPLAZAMIENTO

7. ROTACIONAL ∇ x u

Rotacional es un operador vectorial que muestra la tendencia de un campo a inducir rotación alrededor de un punto. También se define como circulación el vector sobre el camino cerrado del borde de un área con dirección normal a ella misma cuando el área tiende a cero. En el caso de que el campo fura conservativo el rotacional sería cero.

Así pues, procederemos a calcular el rotacional analíticamente del campo de desplazamientos (u ) en todos los puntos del sólido

ROTACIONAL DE EL CAMPO DE DESPLAZAMIENTO

8. TENSOR DE TENSIONES

En mecánica de medios continuos σ representa el tensor de tensiones que define la distribución de tensiones en un medio elástico lineal, isótropo y homogéneo. las tensiones no tienen por qué ser planas y puede haber tensiones en la dirección ortogonal al plano de la placa. Tomando λ = µ = 1, dibujar las tensiones normales en la dirección que marca el eje i , es decir i · σ ·i , las tensiones normales en la dirección que marca el eje j , es decir j · σ · j y las correspondientes al eje k , es decir k · σ · k Esta distribución se puede calcular mediante la fórmula:

Para resolver dicha ecuación trabajaremos con matrices para simplificar el cálculo del tensor de tensiones.

Representaremos las tensiones del sÓlido en las tres dimensiones del espacio, trabajando en coordenadas cilíndricas . por lo que tendremos que calcular las tensiones respecto a las direcciones dadas por los vectores unitarios del sistema cilíndrico [(gρ ),(gσ) ,(gz)]. Para ello multiplicaremos cada componente de la matriz σ por cada uno de los vectores de la base física. Siendo la tensión normal a la dirección gj=(gi)*σ*(gj )

Puesto que σ es simétrica las tensiones tangenciales son iguales τ(1,2)=τ(2,1)=((ρ-1))/5ρ^2

TENSOR DE TENSIONES

9.TENSIONES TANGENCIALES Y TENSIONES TANGENCIALES RESPECTO AL PLANO ORTOGONAL (gρ)

El esfuerzo cortante (tangencial al plano considerado) es aquel que viene dado por la resultante de tensiones cortantes τ, es decir, tangenciales, al área para la cual pretendemos determinar el esfuerzo cortante. Si la matriz del tensor de tensiones es simétrica entonces podemos considerar que las tensiones tangenciales son iguales

TENSIONES TANGENCIALES RESPECTO AL PLANO ORTOGONAL g_p

10. TENSIÓN DE VON MISES

La tensión de Von Mises es una magnitud física proporcional a la energía de distorsión. En ingeniería estructural se usa en el contexto de las teorías de fallo como indicador de un buen diseño para materiales dúctiles La tensión de Von Mises puede calcularse fácilmente a partir de las tensiones principales del tensor tensión en un punto del solido deformable, mediante la siguiente expresión

donde σ1, σ2 y σ3 son los autovalores de σ (también conocidos como tensiones principales). Se trata de una magnitud escalar que se suele usar como indicador para saber cuando un material inicia un comportamiento plástico (y no elástico puro). Con el comando max obtenemos la tensión máxima de Von Mises que resulta ser 0,4793

TENSIÓN DE VON MISES

11. MASA TOTAL DEL SÓLIDO

Calcularemos la masa total del solido a través de la función densidad expresada en coordenadas cartesianas a través de la ecuación d(x,y)=1+e ^[−|x|/(y+1)^2] . Así calcularemos la masa aproximando la integral correspondiente numéricamente

MASA TOTAL DE EL SÓLIDO