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{{ TrabajoED | Visualización de Campos Escalares y Vectoriales en elasticidad, Grupo(42)| [[:Categoría: Teoría de Campos| Teoría de Campos]]|[[:Categoría:TC23/24|2023-24]] | Andrés Ruiz, Jorge Martin, Nadir Ahnihan, Marco Iglesias}}
 
  
Visualización de campos escalares y vectoriales en elasticidad. Consideramos una placa
 
rectangular plana (en dimensión 2) que ocupa la región (x, y) ∈ [−1, 1] × [0, 12] (ver figura 1)
 
(físicamente también puede representar la sección transversal de un sólido para el cual se desprecian las variaciones en la dirección ortogonal a la sección considerada).
 
En ella vamos a suponer que tenemos definidas dos cantidades físicas: la temperatura T(x, y), que
 
viene dada por,
 
T(x, y) = log(1 + x
 
2
 
) + log(1 + (y − 4)2
 
),
 
y los desplazamientos ~u(x, y) producidos por la acción de una fuerza determinada. De esta forma, si
 
definimos ~r0(x, y) = x~i + y~j el vector de posición de los puntos de la placa antes de la deformación, la
 
posición de cada punto (x, y) de la placa después de la deformación viene dada por
 
~rd(x, y) = ~r0(x, y) + ~u(x, y).
 
Vamos a suponer que la fuerza aplicada sobre la placa ha provocado un desplazamiento ondulatorio
 
de los puntos de la misma dado por el vector
 
~u(x, y, t) = ~a sin(πk(
 
~d · ~r0(x, y) − vt)),
 
donde ~a se conoce como amplitud, k > 0 es el número de onda, ~d es un vector unitario que marca la
 
dirección de propagación y v es la velocidad de propagación.
 
La variable t representa el tiempo que congelaremos en t = 0 en los primeros 10 apartados de este
 
trabajo de manera que supondremos, para los primeros apartados,
 
~u(x, y) = ~a sin(πk(
 
~d · ~r0(x, y))).
 
Supondremos que se trata de una onda transversal en la que la dirección de propagación es ortogonal a la amplitud. Tomaremos en particular
 
~a = 1/3~i, k = 1,
 
~d = 1/3~j,
 
1 Representación de la placa rectangular plana.
 
  
  
 
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[[Categoría:Teoría de Campos]]
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Revisión actual del 13:42 15 dic 2023


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