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| + | En ella vamos a suponer que tenemos definidas dos cantidades físicas: la temperatura T(x, y), que | ||
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| + | y los desplazamientos ~u(x, y) producidos por la acción de una fuerza determinada. De esta forma, si | ||
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| + | posición de cada punto (x, y) de la placa después de la deformación viene dada por | ||
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| + | Vamos a suponer que la fuerza aplicada sobre la placa ha provocado un desplazamiento ondulatorio | ||
| + | de los puntos de la misma dado por el vector | ||
| + | ~u(x, y, t) = ~a sin(πk( | ||
| + | ~d · ~r0(x, y) − vt)), | ||
| + | donde ~a se conoce como amplitud, k > 0 es el número de onda, ~d es un vector unitario que marca la | ||
| + | dirección de propagación y v es la velocidad de propagación. | ||
| + | La variable t representa el tiempo que congelaremos en t = 0 en los primeros 10 apartados de este | ||
| + | trabajo de manera que supondremos, para los primeros apartados, | ||
| + | ~u(x, y) = ~a sin(πk( | ||
| + | ~d · ~r0(x, y))). | ||
| + | Supondremos que se trata de una onda transversal en la que la dirección de propagación es ortogonal a la amplitud. Tomaremos en particular | ||
| + | ~a = 1/3~i, k = 1, | ||
| + | ~d = 1/3~j, | ||
1 Representación de la placa rectangular plana. | 1 Representación de la placa rectangular plana. | ||
Revisión del 12:48 15 dic 2023
| Trabajo realizado por estudiantes | |
|---|---|
| Título | Visualización de Campos Escalares y Vectoriales en elasticidad, Grupo(42) |
| Asignatura | Teoría de Campos |
| Curso | 2023-24 |
| Autores | Andrés Ruiz, Jorge Martin, Nadir Ahnihan, Marco Iglesias |
| Este artículo ha sido escrito por estudiantes como parte de su evaluación en la asignatura | |
Visualización de campos escalares y vectoriales en elasticidad. Consideramos una placa
rectangular plana (en dimensión 2) que ocupa la región (x, y) ∈ [−1, 1] × [0, 12] (ver figura 1)
(físicamente también puede representar la sección transversal de un sólido para el cual se desprecian las variaciones en la dirección ortogonal a la sección considerada).
En ella vamos a suponer que tenemos definidas dos cantidades físicas: la temperatura T(x, y), que
viene dada por,
T(x, y) = log(1 + x
2
) + log(1 + (y − 4)2
),
y los desplazamientos ~u(x, y) producidos por la acción de una fuerza determinada. De esta forma, si
definimos ~r0(x, y) = x~i + y~j el vector de posición de los puntos de la placa antes de la deformación, la
posición de cada punto (x, y) de la placa después de la deformación viene dada por
~rd(x, y) = ~r0(x, y) + ~u(x, y).
Vamos a suponer que la fuerza aplicada sobre la placa ha provocado un desplazamiento ondulatorio
de los puntos de la misma dado por el vector
~u(x, y, t) = ~a sin(πk(
~d · ~r0(x, y) − vt)),
donde ~a se conoce como amplitud, k > 0 es el número de onda, ~d es un vector unitario que marca la
dirección de propagación y v es la velocidad de propagación.
La variable t representa el tiempo que congelaremos en t = 0 en los primeros 10 apartados de este
trabajo de manera que supondremos, para los primeros apartados,
~u(x, y) = ~a sin(πk(
~d · ~r0(x, y))).
Supondremos que se trata de una onda transversal en la que la dirección de propagación es ortogonal a la amplitud. Tomaremos en particular
~a = 1/3~i, k = 1,
~d = 1/3~j,
1 Representación de la placa rectangular plana.
