Diferencia entre revisiones de «Sistema de masas y muelles»

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title('Euler Modificado')
 
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Aqui podemos ver los gráficos obtenidos. El superior corresponde a un paso de 0.1 y el inferior a uno de 0.25. El código es el mismo para ambos a excepción de N=100 para el primero y N=40 para el segundo.
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Aqui podemos ver los gráficos obtenidos. El de la izquierda corresponde a un paso de 0.1 y el derecho a uno de 0.025. El código es el mismo para ambos a excepción de N=100 para el primero y N=40 para el segundo.
  
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===Método de Runge-Kutta===
 
===Método de Runge-Kutta===
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% Sistema de 3 masas y 4 muelles
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% Metodo de Runge-Kutta
 
% Metodo de Runge-Kutta
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Aqui podemos ver los gráficos obtenidos. El superior corresponde a un paso de 0.1 y el inferior a uno de 0.25. El código es el mismo para ambos a excepción de N=100 para el primero y N=40 para el segundo.
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Aqui podemos ver los gráficos obtenidos. El superior corresponde a un paso de 0.1 y el inferior a uno de 0.025. El código es el mismo para ambos a excepción de N=100 para el primero y N=40 para el segundo.
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==Otras condiciones iniciales==
 
==Otras condiciones iniciales==
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Ahora vamos a imponer unas nuevas CI para representar dos nuevas situaciones. Dichas condiciones son:
 
Ahora vamos a imponer unas nuevas CI para representar dos nuevas situaciones. Dichas condiciones son:
  
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===Método del trapecio===
 
===Método del trapecio===
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Utilizando las condiciones iniciales A y con un h=0.2 metros durante los primeros 20 segundos obtenemos:
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%Sistema EDOS lineal
 
%Sistema EDOS lineal
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===Método de Euler Modificado===
 
===Método de Euler Modificado===
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Ahora utilizaremos el método de Euler Modificado junto con las condiciones A con un h=0.05 metros y un tiempo de 10 segundos:
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-->Para la primera y tercera masas tenemos:
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Variando a continuación solo las condiciones iniciales utilizando las condiciones de B:
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-->Para la primera y tercera masas tenemos:
  
 
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==Estudio de un sistema en medio viscoso y con fuerza exterior==
 
==Estudio de un sistema en medio viscoso y con fuerza exterior==
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Ahora vemos la pérdida de energía del sistema a medida que transcurre el tiempo, en escala logarítmica. Primero vemos para c=1 y a continuación para c=3. Es bastante razonable que se disipe más energía con c más alta porque la viscosidad del medio es mayor y sería necesaria una mayor energía para mantener el movimiento.
+
Ahora vemos la ganancia de energía del sistema a medida que transcurre el tiempo, en escala logarítmica. Primero vemos para c=1 y a continuación para c=3. Es bastante razonable que se disipe más energía con c más alta porque la viscosidad del medio es mayor y sería necesaria una mayor energía para mantener el movimiento. Sin embargo en nuestro caso se aprecia que aumenta y se puede deber a que la fuerza externa aporta más energía al sistema de la que disipa el medio viscoso.
  
 
[[Archivo:energiac1.png|marco|centro|Energía del sistema en el primer minuto para c=1]] || [[Archivo:energiac3.png|marco|centro|Energía del sistema en el primer minuto para c=3]]
 
[[Archivo:energiac1.png|marco|centro|Energía del sistema en el primer minuto para c=1]] || [[Archivo:energiac3.png|marco|centro|Energía del sistema en el primer minuto para c=3]]

Revisión actual del 00:55 6 mar 2014

Trabajo realizado por estudiantes
Título Sistema de masas y muelles. Grupo 11-B
Asignatura Ecuaciones Diferenciales
Curso Curso 2013-14
Autores Javier Mellado, Jacobo Campos, Javier Chamizo, Miguel García, Alfonso Ascanio
Este artículo ha sido escrito por estudiantes como parte de su evaluación en la asignatura


Sistemas de muelles y masas. Estos sistemas son bastante útiles a la hora de estudiar vibraciones, consiguiendo traducirlo a un lenguaje matemático que sea fácil de estudiar e interpretar.

1 Introducción

En este artículo vamos a estudiar un sistema de 3 masas y 4 muelles en disposición horizontal, entre dos paredes rígidas. Empezaremos estudiándolo primero desde la posición de equilibrio en el caso de no haber rozamiento ni amortiguamiento, por lo que solo actúan las fuerzas restauradoras de los muelles. Tomamos como variables las posiciones de cada masa (x,y,z) en función del tiempo. A partir de ellas escribimos las ecuaciones diferenciales correspondientes a una interpretación según la mecánica de Newton.

Sistema formado por 3 masas y 4 muelles,anclado a las paredes laterales

[math]\left\{\begin{matrix}m_{1}\ddot x=-k_{1}x+k_{2}(y-x)\\m_{2}\ddot y=-k_{2}(y-x)+k_{3}(z-y)\\m_{3}\ddot z=-k_{3}(z-y)-k_{4}(z)\end{matrix}\right.[/math]


2 Condiciones iniciales y caso particular

Suponemos que en el instante t=0 las tres masas están desplazadas 0.5, 1 y 0.8 metros hacia la derecha de la posici ́on de equilibrio y se sueltan repentinamente, sin velocidad. Vamos a suponer que k1=4N/m, k2=2N/m, k3=1N/m, k4=3N/m, m1=2kg, m2=1kg, m3=3kg, que la distancia entre las paredes es de 12 metros y que en equilibrio las tres masas están en las posiciones 2.5, 4 y 8.Resolveremos el problema numéricamente utilizando los métodos de Euler modificado y Runge Kutta con pasos de h=0.1m y h=0.025m.

Sustituyendo ahora los valores dados arriba en las ecuaciones obtenemos las siguientes, con las cuales operaremos. Para aplicar el método reduciremos el sistema a uno de primer orden ayudándonos de las siguientes ecuaciones.

[math]\dot x=u\\\dot y=v\\\dot z=w[/math]

Y lo juntamos con el ya existente para obtener:

[math]\left\{\begin{matrix}m_{1}\ddot x=-k_{1}x+k_{2}(y-x)\\m_{2}\ddot y=-k_{2}(y-x)+k_{3}(z-y)\\m_{3}\ddot z=-k_{3}(z-y)-k_{4}(z)\\\dot x=u\\\dot y=v\\\dot z=w\end{matrix}\right.[/math]

2.1 Método de Euler Modificado

% Euler Modificado h=0.1
% Sistema de 3 masas y 4 muelles
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% Intervalo de tiempo
t0=0;tN=10;
% Datos
k1=4;k2=2;k3=1;k4=3;
m1=2;m2=1;m3=3;
%Condiciones iniciales
x0=0.5;y0=1;z0=0.8;
u0=0;v0=0;w0=0;
 
N=100; % Pasos para h=0.1
h=(tN-t0)/N; % Intervalo
 
% Primeros valores
xx(1)=x0;yy(1)=y0;zz(1)=z0;uu(1)=u0;vv(1)=v0;ww(1)=w0;
 
for n=1:N
    % Primera K
    k1x=uu(n);
    k1y=vv(n);
    k1z=ww(n);
    k1u=-(k2+k1)/m1*xx(n)+k2/m1*yy(n);
    k1v=k2/m2*xx(n)-((k2+k3)/m2)*yy(n)+(k3/m2)*zz(n);
    k1w=k3/m3*yy(n)-((k4+k3)/m3)*zz(n);
 
    xa=xx(n)+h/2*k1x;
    ya=yy(n)+h/2*k1y;
    za=zz(n)+h/2*k1z;
    ua=uu(n)+h/2*k1u;
    va=vv(n)+h/2*k1v;
    wa=ww(n)+h/2*k1w;
    
    % Segunda K
    k2x=ua;
    k2y=va;
    k2z=wa;
    k2u=-(k2+k1)/m1*xa+k2/m1*ya;
    k2v=k2/m2*xa-((k2+k3)/m2)*ya+(k3/m2)*za;
    k2w=k3/m3*ya-((k4+k3)/m3)*za;
 
    xx(n+1)=xx(n)+h*k2x;
    yy(n+1)=yy(n)+h*k2y;
    zz(n+1)=zz(n)+h*k2z;
    uu(n+1)=uu(n)+h*k2u;
    vv(n+1)=vv(n)+h*k2v;
    ww(n+1)=ww(n)+h*k2w;
end
hold on
t=t0:h:tN;
e=t0:0.01:tN
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plot(yy+4,t,'-r')
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plot(2.5,e,'-g')
plot(4,e,'-g')
plot(8,e,'-g')
hold off
axis([0,12,0,10])
hold on
title('Euler Modificado')
legend('Masa m1','Masa m2','Masa m3','Posicion de equilibrio')
hold off


Aqui podemos ver los gráficos obtenidos. El de la izquierda corresponde a un paso de 0.1 y el derecho a uno de 0.025. El código es el mismo para ambos a excepción de N=100 para el primero y N=40 para el segundo.

Posición de cada masa respecto de la posición de equilibrio en intervalo (0,10) con paso de 0.1
Posición de cada masa respecto de la posición de equilibrio en intervalo (0,10) con paso de 0.025

2.2 Método de Runge-Kutta

El código de Matlab es: 

% Sistema de 3 masas y 4 muelles
t0=0;tN=10;
% Datos
k1=4;k2=2;k3=1;k4=3;
m1=2;m2=1;m3=3;
%Condiciones iniciales
x0=0.5;y0=1;z0=0.8;u0=0;v0=0;w0=0;
 
N=100; % Pasos
h=(tN-t0)/N; % Intervalo
 
% Primeros valores
xx(1)=x0;yy(1)=y0;zz(1)=z0;uu(1)=u0;vv(1)=v0;ww(1)=w0;
 
% Metodo de Runge-Kutta
for n=1:N
    % Primera K
    k1x=uu(n);
    k1y=vv(n);
    k1z=ww(n);
    k1u=-(k2+k1)/m1*xx(n)+k2/m1*yy(n);
    k1v=k2/m2*xx(n)-((k2+k3)/m2)*yy(n)+(k3/m2)*zz(n);
    k1w=k3/m3*yy(n)-((k4+k3)/m3)*zz(n);
 
    % Segunda K
    k2x=uu(n)+1/2*h*k1u;
    k2y=vv(n)+1/2*h*k1v;
    k2z=ww(n)+1/2*h*k1w;
    k2u=-(k2+k1)/m1*(xx(n)+1/2*h*k1x)+k2/m1*(yy(n)+1/2*k1y*h);
    k2v=k2/m2*(xx(n)+1/2*h*k1x)-((k2+k3)/m2)*(yy(n)+1/2*k1y*h)+(k3/m2)*(zz(n)+1/2*k1z*h);
    k2w=k3/m3*(yy(n)+1/2*k1y*h)-((k4+k3)/m3)*(zz(n)+1/2*k1z*h);
    
    % Tercera K
    k3x=uu(n)+1/2*h*k2u;
    k3y=vv(n)+1/2*h*k2v;
    k3z=ww(n)+1/2*h*k2w;
    k3u=-(k2+k1)/m1*(xx(n)+1/2*h*k2x)+k2/m1*(yy(n)+1/2*k2y*h);
    k3v=k2/m2*(xx(n)+1/2*h*k2x)-((k2+k3)/m2)*(yy(n)+1/2*k2y*h)+(k3/m2)*(zz(n)+1/2*k2z*h);
    k3w=k3/m3*(yy(n)+1/2*k2y*h)-((k4+k3)/m3)*(zz(n)+1/2*k2z*h);
 
    % Cuarta K
    k4x=uu(n)+h*k3u;
    k4y=vv(n)+h*k3v;
    k4z=ww(n)+h*k3w;
    k4u=-(k2+k1)/m1*(xx(n)+h*k3x)+k2/m1*(yy(n)+k3y*h);
    k4v=k2/m2*(xx(n)+h*k3x)-((k2+k3)/m2)*(yy(n)+k3y*h)+(k3/m2)*(zz(n)+k3z*h);
    k4w=k3/m3*(yy(n)+h*k3y)-((k4+k3)/m3)*(zz(n)+k3z*h);
 
    xx(n+1)=xx(n)+(h/6)*(k1x+2*k2x+2*k3x+k4x);
    yy(n+1)=yy(n)+(h/6)*(k1y+2*k2y+2*k3y+k4y);
    zz(n+1)=zz(n)+(h/6)*(k1z+2*k2z+2*k3z+k4z);
    uu(n+1)=uu(n)+(h/6)*(k1u+2*k2u+2*k3u+k4u);
    vv(n+1)=vv(n)+(h/6)*(k1v+2*k2v+2*k3v+k4v);
    ww(n+1)=ww(n)+(h/6)*(k1w+2*k2w+2*k3w+k4w);
end
 
e=t0:0.01:tN
t=t0:h:tN;
axis([0,12,0,10])
hold on
title('Runge-Kutta')
plot(xx+2.5,t,'-')
plot(yy+4,t,'-r')
plot(zz+8,t,'-k')
plot(2.5,e,'-g')
plot(4,e,'-g')
plot(8,e,'-g')
legend('Masa m1','Masa m2','Masa m3','Posicion de equilibrio')
hold off

Aqui podemos ver los gráficos obtenidos. El superior corresponde a un paso de 0.1 y el inferior a uno de 0.025. El código es el mismo para ambos a excepción de N=100 para el primero y N=40 para el segundo.

Posición de cada masa respecto de la posición de equilibrio en intervalo (0,10) con paso de 0.1
Posición de cada masa respecto de la posición de equilibrio en intervalo (0,10) con paso de 0.025

3 Otras condiciones iniciales

Ahora vamos a imponer unas nuevas CI para representar dos nuevas situaciones. Dichas condiciones son:

A[math]\left\{\begin{matrix}x(0)=0.5 \\\dot x(0)=1\\y(0)=1 \\\dot y(0)=1\\z(0)=-0.5 \\\dot z=-1\\\end{matrix}\right.[/math] B[math]\left\{\begin{matrix}x(0)=0.5 \\\dot x(0)=-1\\y(0)=1 \\\dot y(0)=0\\z(0)=-0.5 \\\dot z=0.5\\\end{matrix}\right.[/math]

3.1 Método del trapecio

Utilizando las condiciones iniciales A y con un h=0.2 metros durante los primeros 20 segundos obtenemos: 

%Sistema EDOS lineal
%Metodo de Trapecio Apartado A
%%datos del problema
t0=0;
tf=20;
y0=[-0.5 1 1 1 -0.5 1]';
k1=4;
k2=2;
k3=1;
k4=3;
m1=2;
m2=1;
m3=3;
u=-1;
v=1;
w=1;

A=[0 1 0 0 0 0; -(k2+k1)/m1 0 k2/m1 0 0 0; 0 0 0 1 0 0; k2/m2 0 -((k2+k3)/m2) 0 (k3/m2) 0; 0 0 0 0 0 1 ; 0  0 k3/m3 0 -((k4+k3)/m3) 0];
%%discretizacion
N=100;
h=(tf-t0)/N;
%%Vectores de tiempo y solucion approx.
t=t0:h:tf;
y=zeros(6,N+1);%%matriz de ceros con 3 filas (por no. de ecus)y N+1 columnas
%%Inicializacion
y(:,1)=y0;
yy=y0;
%%necesito gn y gn+1
for n=1:N
    gn=[0 0 0 0 0 0]';%vector con terminos libres de y
    gnp1=[0 0 0 0 0 0]';
    yy=(eye(6)-h/2*A)\(((eye(6)+h/2*A)*yy)+h/2*(gn+gnp1));
    y(:,n+1)=yy;
end
clf

e=t0:0.05:tf
hold on
title('Trapecio A')
plot(y(1,:)+2.5,t,'-')
plot(y(1,:)+4,t,'-r')
plot(y(1,:)+8,t,'-k')
plot(2.5,e,'-g')
plot(4,e,'-g')
plot(8,e,'-g')
legend('Masa m1','Masa m2','Masa m3','Posicion de equilibrio')
hold off


Si bien usando los mismos parámetros de h y tiempo con las condiciones B tenemos: 

%Sistema EDOS lineal 
%Metodo de Trapecio Apartado B
%%datos del problema
t0=0;
tf=20;
y0=[0.5 -1 1 0 -0.5 0.5]';
k1=4;
k2=2;
k3=1;
k4=3;
m1=2;
m2=1;
m3=3;
u=-1;
v=0;
w=0.5;

A=[0 1 0 0 0 0; -(k2+k1)/m1 0 k2/m1 0 0 0; 0 0 0 1 0 0; k2/m2 0 -((k2+k3)/m2) 0 (k3/m2) 0; 0 0 0 0 0 1 ; 0  0 k3/m3 0 -((k4+k3)/m3) 0];
%%discretizacion
N=100;
h=(tf-t0)/N;
%%Vectores de tiempo y solucion approx.
t=t0:h:tf;
y=zeros(6,N+1);%%matriz de ceros con 3 filas (por no. de ecus)y N+1 columnas
%%Inicializacion
y(:,1)=y0;
yy=y0;
%%necesito gn y gn+1
for n=1:N
    gn=[0 0 0 0 0 0]';%vector con terminos libres de y
    gnp1=[0 0 0 0 0 0]';
    yy=(eye(6)-h/2*A)\(((eye(6)+h/2*A)*yy)+h/2*(gn+gnp1));
    y(:,n+1)=yy;
end
clf

e=t0:0.05:tf
hold on
title('Trapecio B')
plot(y(1,:)+2.5,t,'-')
plot(y(1,:)+4,t,'-r')
plot(y(1,:)+8,t,'-k')
plot(2.5,e,'-g')
plot(4,e,'-g')
plot(8,e,'-g')
legend('Masa m1','Masa m2','Masa m3','Posicion de equilibrio')
hold off


Posición de cada masa respecto de la posición de equilibrio en intervalo (0,20) condiciones A
Posición de cada masa respecto de la posición de equilibrio en intervalo (0,20) condiciones B


3.2 Método de Euler Modificado

Ahora utilizaremos el método de Euler Modificado junto con las condiciones A con un h=0.05 metros y un tiempo de 10 segundos:

-->Para la primera y tercera masas tenemos: 


% Euler Modificado Apartado A con Masas 1 y 3
% Sistema de 3 masas y 4 muelles
clear all
% Intervalo de tiempo
t0=0;
tN=10;
% Datos
k1=4;
k2=2;
k3=1;
k4=3;
m1=2;
m2=1;
m3=3;
%Condiciones iniciales
x0=-0.5;
y0=1;
z0=-0.5;
u0=1;
v0=1;
w0=1;
 
N=50; % Pasos
h=(tN-t0)/N; % Intervalo
 
 
% Primeros valores
xx(1)=x0;
yy(1)=y0;
zz(1)=z0;
uu(1)=u0;
vv(1)=v0;
ww(1)=w0;
 
for n=1:N
    % Primera K
    k1x=uu(n);
    k1y=vv(n);
    k1z=ww(n);
    k1u=-(k2+k1)/m1*xx(n)+k2/m1*yy(n);
    k1v=k2/m2*xx(n)-((k2+k3)/m2)*yy(n)+(k3/m2)*zz(n);
    k1w=k3/m3*yy(n)-((k4+k3)/m3)*zz(n);
 
    xa=xx(n)+h/2*k1x;
    ya=yy(n)+h/2*k1y;
    za=zz(n)+h/2*k1z;
    ua=uu(n)+h/2*k1u;
    va=vv(n)+h/2*k1v;
    wa=ww(n)+h/2*k1w;
    
    % Segunda K
    k2x=ua;
    k2y=va;
    k2z=wa;
    k2u=-(k2+k1)/m1*xa+k2/m1*ya;
    k2v=k2/m2*xa-((k2+k3)/m2)*ya+(k3/m2)*za;
    k2w=k3/m3*ya-((k4+k3)/m3)*za;
 
    
    
    xx(n+1)=xx(n)+h*k2x;
    yy(n+1)=yy(n)+h*k2y;
    zz(n+1)=zz(n)+h*k2z;
    uu(n+1)=uu(n)+h*k2u;
    vv(n+1)=vv(n)+h*k2v;
    ww(n+1)=ww(n)+h*k2w;
end
hold on
t=t0:h:tN;
plot(zz+8-(xx+2),t,'-k')
hold off
axis([0,12,0,10])
hold on
title('Euler Modificado Apartado A con Masas 1 y 3')

legend('Dif entre m3,m1')
hold off


-->Para todas las masas tenemos: 

% Euler Modificado Apartado A con Todas las Masas
% Sistema de 3 masas y 4 muelles
clear all
% Intervalo de tiempo
t0=0;
tN=10;
% Datos
k1=4;
k2=2;
k3=1;
k4=3;
m1=2;
m2=1;
m3=3;
%Condiciones iniciales
x0=-0.5;
y0=1;
z0=-0.5;
u0=1;
v0=1;
w0=1;
 
N=50; % Pasos
h=(tN-t0)/N; % Intervalo
 
 
% Primeros valores
xx(1)=x0;
yy(1)=y0;
zz(1)=z0;
uu(1)=u0;
vv(1)=v0;
ww(1)=w0;
  
 
for n=1:N
    % Primera K
    k1x=uu(n);
    k1y=vv(n);
    k1z=ww(n);
    k1u=-(k2+k1)/m1*xx(n)+k2/m1*yy(n);
    k1v=k2/m2*xx(n)-((k2+k3)/m2)*yy(n)+(k3/m2)*zz(n);
    k1w=k3/m3*yy(n)-((k4+k3)/m3)*zz(n);
 
    xa=xx(n)+h/2*k1x;
    ya=yy(n)+h/2*k1y;
    za=zz(n)+h/2*k1z;
    ua=uu(n)+h/2*k1u;
    va=vv(n)+h/2*k1v;
    wa=ww(n)+h/2*k1w;
    
    % Segunda K
    k2x=ua;
    k2y=va;
    k2z=wa;
    k2u=-(k2+k1)/m1*xa+k2/m1*ya;
    k2v=k2/m2*xa-((k2+k3)/m2)*ya+(k3/m2)*za;
    k2w=k3/m3*ya-((k4+k3)/m3)*za;
 
    
    
    xx(n+1)=xx(n)+h*k2x;
    yy(n+1)=yy(n)+h*k2y;
    zz(n+1)=zz(n)+h*k2z;
    uu(n+1)=uu(n)+h*k2u;
    vv(n+1)=vv(n)+h*k2v;
    ww(n+1)=ww(n)+h*k2w;
end
hold on
t=t0:h:tN;
plot((yy+4)-(xx+2.5),t,'-k')
plot((zz+8)-(yy+4)+((yy+4)-(xx+2.5)),t,'-g')
hold off
axis([0,12,0,10])
hold on
title('Euler Modificado')

legend('Dif entre m1,m2','Dif entre m2,m3')
hold off


Diferencia relativa entre las posiciones m1,m3
Diferencia relativa entre las posiciones m1,m2,m3

Variando a continuación solo las condiciones iniciales utilizando las condiciones de B:

-->Para la primera y tercera masas tenemos: 

% Euler Modificado Apartado B con Masas 1 y 3
% Sistema de 3 masas y 4 muelles
clear all
% Intervalo de tiempo
t0=0;
tN=10;
% Datos
k1=4;
k2=2;
k3=1;
k4=3;
m1=2;
m2=1;
m3=3;
%Condiciones iniciales
x0=0.5;
y0=1;
z0=-0.5;
u0=-1;
v0=0;
w0=0.5;
 
N=50; % Pasos
h=(tN-t0)/N; % Intervalo
 
 
% Primeros valores
xx(1)=x0;
yy(1)=y0;
zz(1)=z0;
uu(1)=u0;
vv(1)=v0;
ww(1)=w0;
 

  
for n=1:N
    % Primera K
    k1x=uu(n);
    k1y=vv(n);
    k1z=ww(n);
    k1u=-(k2+k1)/m1*xx(n)+k2/m1*yy(n);
    k1v=k2/m2*xx(n)-((k2+k3)/m2)*yy(n)+(k3/m2)*zz(n);
    k1w=k3/m3*yy(n)-((k4+k3)/m3)*zz(n);
 
    xa=xx(n)+h/2*k1x;
    ya=yy(n)+h/2*k1y;
    za=zz(n)+h/2*k1z;
    ua=uu(n)+h/2*k1u;
    va=vv(n)+h/2*k1v;
    wa=ww(n)+h/2*k1w;
    
    % Segunda K
    k2x=ua;
    k2y=va;
    k2z=wa;
    k2u=-(k2+k1)/m1*xa+k2/m1*ya;
    k2v=k2/m2*xa-((k2+k3)/m2)*ya+(k3/m2)*za;
    k2w=k3/m3*ya-((k4+k3)/m3)*za;
 
    
    
    xx(n+1)=xx(n)+h*k2x;
    yy(n+1)=yy(n)+h*k2y;
    zz(n+1)=zz(n)+h*k2z;
    uu(n+1)=uu(n)+h*k2u;
    vv(n+1)=vv(n)+h*k2v;
    ww(n+1)=ww(n)+h*k2w;
end
hold on
t=t0:h:tN;
plot(zz+8-(xx+2),t,'-k')
hold off
axis([0,12,0,10])
hold on
title('Euler Modificado Apartado B con Masas 1 y 3')

legend('Dif entre m3,m1')
hold off

-->Para todas las masas tenemos: 

% Euler Modificado Apartado B con Todas las Masas
% Sistema de 3 masas y 4 muelles
clear all
% Intervalo de tiempo
t0=0;
tN=10;
% Datos
k1=4;
k2=2;
k3=1;
k4=3;
m1=2;
m2=1;
m3=3;
%Condiciones iniciales
x0=0.5;
y0=1;
z0=-0.5;
u0=-1;
v0=0;
w0=0.5;
 
N=50; % Pasos
h=(tN-t0)/N; % Intervalo
 
 
% Primeros valores
xx(1)=x0;
yy(1)=y0;
zz(1)=z0;
uu(1)=u0;
vv(1)=v0;
ww(1)=w0;
 

for n=1:N
    % Primera K
    k1x=uu(n);
    k1y=vv(n);
    k1z=ww(n);
    k1u=-(k2+k1)/m1*xx(n)+k2/m1*yy(n);
    k1v=k2/m2*xx(n)-((k2+k3)/m2)*yy(n)+(k3/m2)*zz(n);
    k1w=k3/m3*yy(n)-((k4+k3)/m3)*zz(n);
 
    xa=xx(n)+h/2*k1x;
    ya=yy(n)+h/2*k1y;
    za=zz(n)+h/2*k1z;
    ua=uu(n)+h/2*k1u;
    va=vv(n)+h/2*k1v;
    wa=ww(n)+h/2*k1w;
    
    % Segunda K
    k2x=ua;
    k2y=va;
    k2z=wa;
    k2u=-(k2+k1)/m1*xa+k2/m1*ya;
    k2v=k2/m2*xa-((k2+k3)/m2)*ya+(k3/m2)*za;
    k2w=k3/m3*ya-((k4+k3)/m3)*za;
 
    
    
    xx(n+1)=xx(n)+h*k2x;
    yy(n+1)=yy(n)+h*k2y;
    zz(n+1)=zz(n)+h*k2z;
    uu(n+1)=uu(n)+h*k2u;
    vv(n+1)=vv(n)+h*k2v;
    ww(n+1)=ww(n)+h*k2w;
end
hold on
t=t0:h:tN;
plot((yy+4)-(xx+2.5),t,'-k')
plot((zz+8)-(yy+4)+((yy+4)-(xx+2.5)),t,'-g')
hold off
axis([0,12,0,10])
hold on
title('Euler Modificado')

legend('Dif entre m1,m2','Dif entre m2,m3')
hold off


Diferencia relativa entre las posiciones m1,m3
Diferencia relativa entre las posiciones m1,m2,m3

4 Estudio de un sistema en medio viscoso y con fuerza exterior

En muchos de los casos que estudian vibraciones es necesario tener en cuenta un amortiguador que va frenando las vibraciones. Vamos a estudiar el caso de una única masa (m=1kg), [math]\mu=c=1[/math] , k=4 y una fuerza exterior [math]f(t)=2·exp(-0.01t)·sin(2t)[/math]. Las condiciones iniciales son x(0)=0.3 v(0)=0.3 Aplicando las ecuaciones de Newton obtenemos la siguiente ecuación diferencial:

[math]\ddot x+\dot x +kx -2e^{(-0.01t)·sin(2t)}=0[/math]

Para resolver numericamente este problema aplicamos el método del trapecio. Necesitamos pasar de la ecuación de segundo orden a un sistema de dos ecuaciones de primer orden, el cual queda así:

[math]\left\{\begin{matrix}\dot v+v+4x-2e^{(-0.01t)·sin(2t)}=0\\\dot x=v\end{matrix}\right.[/math]

Si operamos el sistema aplicando la fórmula del trapecio y despejamos dejando como incógnita los términos en (n+1) resolvemos con el siguiente código de paso h=0.2: 

a=0
b=60
N=300
h=(b-a)/N
t=a:h:b;
t0=a
x0=0.3
v0=0.3
k=4;
c=1;
x(1)=x0;v(1)=v0;E(1)=2*(x0^2)+0.5*(v0^2)

for n=1:N
A=[x(n)-c*h/2*v(n)+h/2*k*x(n)+h/2*(2*exp(-0.01*t(n))*sin(2*t(n)))+2*exp(-0.01*t(n+1)*sin(2*t(n+1)));
    c*(1+h/2)*v(n)]
B=[1-h/2*k,c*h/2;0,c]
rest=A\B;
x(n+1)=rest(1);
v(n+1)=rest(2);
end

E=2*(x.^2)+0.5*(v.^2);
semilogx(t,E,'g')


Ahora vemos la ganancia de energía del sistema a medida que transcurre el tiempo, en escala logarítmica. Primero vemos para c=1 y a continuación para c=3. Es bastante razonable que se disipe más energía con c más alta porque la viscosidad del medio es mayor y sería necesaria una mayor energía para mantener el movimiento. Sin embargo en nuestro caso se aprecia que aumenta y se puede deber a que la fuerza externa aporta más energía al sistema de la que disipa el medio viscoso.

Energía del sistema en el primer minuto para c=1
||
Energía del sistema en el primer minuto para c=3
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