Grupo A7. Flujo de Couette. - Historial de revisiones

P.rodriguezd: /* Cálculo del rotacional. */

2022-12-11T15:33:48Z

‎Cálculo del rotacional.

Deprecated: The each() function is deprecated. This message will be suppressed on further calls in /home/mat/public_html/w/includes/diff/DairikiDiff.php on line 434

P.rodriguezd: /* Cálculo del rotacional. */

2022-12-11T15:32:51Z

‎Cálculo del rotacional.

P.rodriguezd: /* Cálculo del rotacional. */

2022-12-11T15:31:44Z

‎Cálculo del rotacional.

P.rodriguezd: /* Cálculo del rotacional. */

2022-12-11T15:30:25Z

‎Cálculo del rotacional.

P.rodriguezd: /* Cálculo del rotacional. */

2022-12-11T15:30:07Z

‎Cálculo del rotacional.

P.rodriguezd: /* Cálculo del rotacional. */

2022-12-11T15:29:05Z

‎Cálculo del rotacional.

P.rodriguezd: /* Cálculo del rotacional. */

2022-12-11T15:28:14Z

‎Cálculo del rotacional.

P.rodriguezd: /* Cálculo del rotacional. */

2022-12-09T15:47:28Z

‎Cálculo del rotacional.

P.rodriguezd: /* Mallado del fluido. */

2022-12-09T15:24:32Z

‎Mallado del fluido.

P.rodriguezd: /* Flujo de Couette. */

2022-12-09T15:23:24Z

‎Flujo de Couette.

@@ Línea 238: / Línea 238: @@
 Al operar obtenemos que <math>\nabla\times\vec u=-\frac{(p2-p1)(2z-1)}{2μ}\vec{i}</math>
-Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u   \right |=z-\frac{1}{2}</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
+Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u=\right |z-\frac{1}{2}</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
 Con el siguiente código de matlab,

@@ Línea 238: / Línea 238: @@
 Al operar obtenemos que <math>\nabla\times\vec u=-\frac{(p2-p1)(2z-1)}{2μ}\vec{i}</math>
-Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u \right |=z-\frac{1}{2}</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
+Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u   \right |=z-\frac{1}{2}</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
 Con el siguiente código de matlab,

@@ Línea 238: / Línea 238: @@
 Al operar obtenemos que <math>\nabla\times\vec u=-\frac{(p2-p1)(2z-1)}{2μ}\vec{i}</math>
-Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u   \right |=z-\frac{1}{2}</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
+Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u \right |=z-\frac{1}{2}</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
 Con el siguiente código de matlab,

@@ Línea 238: / Línea 238: @@
 Al operar obtenemos que <math>\nabla\times\vec u=-\frac{(p2-p1)(2z-1)}{2μ}\vec{i}</math>
-Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u \right |=z-\frac{1}{2}</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
+Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u   \right |=z-\frac{1}{2}</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
 Con el siguiente código de matlab,

@@ Línea 238: / Línea 238: @@
 Al operar obtenemos que <math>\nabla\times\vec u=-\frac{(p2-p1)(2z-1)}{2μ}\vec{i}</math>
-Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u\right=z-\frac{1}{2} |</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
+Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u \right |=z-\frac{1}{2}</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.
 Con el siguiente código de matlab,

@@ Línea 236: / Línea 236: @@
 <center> <big> <math>\nabla\times\vec u= \begin{vmatrix} \vec{i} & \vec{j} & \vec{k} \\ \frac{ \partial}{\partial x} & \frac{\partial }{\partial y} & \frac{\partial }{\partial z}\\ 0 & \frac{(p_2-p_1)\cdot z\cdot (z-1)}{2\cdotμ} & 0 \end{vmatrix}</math></big></center>
-Al operar obtenemos que <math>\nabla\times\vec u=\frac-{(p2-p1)(2z-1)}{2\cdotμ}\vec{i}</math>
+Al operar obtenemos que <math>\nabla\times\vec u=-\frac{(p2-p1)(2z-1)}{2μ}\vec{i}</math>
 Sustituyendo los valores <math>p1=2, p2=1, μ=1 </math>, tenemos que <math>\nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2}\vec{i}</math>, siendo su módulo <math>\left | \nabla\times\vec u=z-\frac{1}{2} \right |=</math>. Como podemos obervar solo depende del parámetro <math>z</math>.

@@ Línea 18: / Línea 18: @@
 {{matlab|codigo=
-x=0:0.1:8;
+y=0:0.1:8;
-y=0:0.1:1;
+z=0:0.1:1;
-[xx,yy]=meshgrid(x,y);
+[yy,zz]=meshgrid(y,z);
 figure(1)
-mesh(xx,yy,0*xx)
+mesh(yy,zz,0*yy)
 axis([0,8,-1,2])
 view(2)}}

@@ Línea 6: / Línea 6: @@
 [[Categoría:TC22/23]]
 ==Flujo de Couette.==
-La finalidad de este trabajo es analizar el flujo de Couette, se denomina así al fluido laminar de un fluido viscoso en el espacio entre dos planos paralelos horizontales, en el que uno está en movimiento relativo con respecto a otro. En nuestro caso, vamos a estudiar un fluido incompresible sometido a campos escalares: presión y termperatura, y campos vectoriales: velocidad. El plano superior se mueve con velocidad constante <math>v\vec{j}</math>. Durante todo el artículo vamos a trabajar en el plano con coordenadas cartesianas.
+La finalidad de este trabajo es analizar el flujo de Couette, se denomina así al fluido laminar de un fluido viscoso en el espacio entre dos planos paralelos horizontales, en el que uno está en movimiento relativo con respecto a otro. En nuestro caso, vamos a estudiar un fluido incompresible sometido a campos escalares: presión y termperatura, y campos vectoriales: velocidad. El plano superior se mueve con velocidad constante <math>v\vec{j}</math>. Durante todo el artículo vamos a trabajar en el plano con coordenadas cartesianas<math>(y,z)</math>
-Para realizar la visualización del comportamiento del fluido,hemos usado el programa informatico MATLAB<math>(y,z)</math>.
+Para realizar la visualización del comportamiento del fluido,hemos usado el programa informatico MATLAB.
 ==Mallado del fluido.==