Couette21: /* GRADIENTE DE LAS TEMPERATURAS */

2023-12-15T09:54:26Z

‎GRADIENTE DE LAS TEMPERATURAS

Couette21: /* CAMPO DE TEMPERATURAS */

2023-12-15T09:53:59Z

‎CAMPO DE TEMPERATURAS

Couette21: /* CAMPO DE TEMPERATURAS */

2023-12-15T09:53:42Z

‎CAMPO DE TEMPERATURAS

Couette21: /* CAMPO DE VELOCIDADES */

2023-12-15T09:52:26Z

‎CAMPO DE VELOCIDADES

Couette21: /* ECUACIÓN DE NAVIER-STOKES ESTACIONARIA */

2023-12-15T09:31:01Z

‎ECUACIÓN DE NAVIER-STOKES ESTACIONARIA

Couette21 en 09:24 15 dic 2023

2023-12-15T09:24:27Z

Deprecated: The each() function is deprecated. This message will be suppressed on further calls in /home/mat/public_html/w/includes/diff/DairikiDiff.php on line 434

Couette21: Se ha deshecho la revisión 61312 de Couette21 (disc.)

2023-12-14T20:56:47Z

Se ha deshecho la revisión 61312 de Couette21 (disc.)

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2023-12-13T12:11:36Z

Página reemplazada por «{{ TrabajoED | Comportamiento de un fluido sometido a campos escalares y vectoriales. Grupo 21 | Teoría de Campos|:Categoría:TC22...»

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Couette21: Se ha deshecho la revisión 60120 de Couette21 (disc.)

2023-12-13T11:32:08Z

Se ha deshecho la revisión 60120 de Couette21 (disc.)

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Couette21: Página reemplazada por «{{ TrabajoED | Comportamiento de un fluido sometido a campos escalares y vectoriales. Grupo 21 | Teoría de Campos|:Categoría:TC22...»

2023-12-12T11:35:12Z

Página reemplazada por «{{ TrabajoED | Comportamiento de un fluido sometido a campos escalares y vectoriales. Grupo 21 | Teoría de Campos|:Categoría:TC22...»

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@@ Línea 263: / Línea 263: @@
 Finalmente obtenemos la siguiente gráfica:
-[[Archivo:Gradientetemperaturas.jpg]]
+[[Archivo:Gradientetemperaturas.jpg|400px|centro|Gradiente]]
 Mediante la siguiente linea de código:

@@ Línea 216: / Línea 216: @@
 Se dibuja el campo de temperaturas y las curvas de nivel:
-[[Archivo:Grafica111.png|400px]]
+[[Archivo:Grafica111.png|400px|centro]]
@@ Línea 240: / Línea 240: @@
 A continuación, representamos una gráfica donde observamos en que punto la temperatura es máxima.
-[[Archivo:Grafica222.png|400px]]
+[[Archivo:Grafica222.png|400px|centro]]

@@ Línea 216: / Línea 216: @@
 Se dibuja el campo de temperaturas y las curvas de nivel:
-[[Archivo:Grafica111.png]]
+[[Archivo:Grafica111.png|400px]]
-−
@@ Línea 241: / Línea 240: @@
 A continuación, representamos una gráfica donde observamos en que punto la temperatura es máxima.
-[[Archivo:Grafica222.png]]
+[[Archivo:Grafica222.png|400px]]

@@ Línea 130: / Línea 130: @@
 Resultando el siguiente gráfico:
-[[Archivo:Campovelocidades.jpg]]
+[[Archivo:Campovelocidades.jpg|400px|centro|Campo de velocidades]]
 <center><font color="80 00 00">'''INTERPRETACIÓN'''</font> </center>

← Revisión anterior		Revisión del 09:31 15 dic 2023
Línea 83:		Línea 83:
	Sustituimos los resultados anteriores en <math>\Delta\vec{u} = \nabla(\nabla \cdot \vec{u}) - \nabla \times (\nabla \times \vec{u})</math>, obtenemos que:		Sustituimos los resultados anteriores en <math>\Delta\vec{u} = \nabla(\nabla \cdot \vec{u}) - \nabla \times (\nabla \times \vec{u})</math>, obtenemos que:

−	<center><math>\Delta\vec{u}=-f''(z)\vec{j}</math></center>	+	<center><math>\Delta\vec{u}=f''(z)\vec{j}</math></center>

@@ Línea 63: / Línea 63: @@
 <center>''Decidimos emplear esta expresión para calcular el Laplaciano y no calcularlo como el gradiente de la divergencia, porque entre sus términos, además de la divergencia, aparece el rotacional; operadores que se desarrollaran y serán útiles a lo largo del proyecto.''</center>
-. Cálculo de la divergergencia:
+. Cálculo de la divergencia:
 <center><math>\nabla \cdot \vec{u}=\frac{\partial u_1}{\partial y}+\frac{\partial u_2}{\partial z} =0</math></center>
 Así <math>\nabla(\nabla \cdot \vec{u})=0</math>
-<center><font color="00 80 00">'''¿Qué siginifica que la divergencia sea nula?'''</font> </center>
+<center><font color="00 80 00">'''¿Qué significa que la divergencia sea nula?'''</font> </center>
 Obtenemos que el fluido es incompresible, pues la condición de incompresibilidad es <math>\nabla \cdot \vec{u}=0</math>. Teniendo en cuenta que la divergencia mide el cambio de volumen del fluido inducido por el campo, ésta al ser nula, conlleva que el movimiento de las partículas no afecta al volumen provocando que la densidad permanezca constante en el tiempo, coincidiendo con la definición dada de fluido incompresible ya mencionada anteriormente.
@@ Línea 110: / Línea 110: @@
-Para su representación se ha implementado en Octave, el siguiente código:
+Para su representación se ha implementado en Matlab, el siguiente código:
 {{matlab|codigo=
 % Definir el dominio de y y z
@@ Línea 134: / Línea 134: @@
 <center><font color="80 00 00">'''INTERPRETACIÓN'''</font> </center>
-Lo primero que observamos, es que la velocidad es nula la pared superior del canal pues en <math>z=1</math>  no existen líneas de campo, como ya habíamos demostrado analíticamente., mientras que en y <math>z=0</math> si.
+Lo primero que observamos, es que la velocidad es nula la pared superior del canal pues en <math>z=1</math>  no existen líneas de campo, como ya habíamos demostrado analíticamente, mientras que en y <math>z=0</math> si.
 Además, en las deducciones previas habíamos asegurado que la velocidad sería paralela a las paredes del canal, cosa que también observamos en la gráfica, pues las líneas de campo son paralelas a las rectas <math>z=1</math> y <math>z=0</math> que coinciden con las paredes del canal a la vez que se forma la mencionada ya curva parabólica que sigue nuestra función solución de la ecuación diferencial al sustituir los valores mencionados.
@@ Línea 154: / Línea 154: @@
 <center><math> p(x,y,z)=y</math></center>
-Implementado el código siguiente en Octave:
+Implementado el código siguiente en Matlab:
 {{matlab|codigo=
 y=0:0.1:8; %vector y
@@ Línea 205: / Línea 205: @@
 <center> <font color="00 80 80">'''INTERPRETACIÓN'''</font> </center>
-El rotacional muestra la tendencia del campo a inducir rotación alrededor de un punto. Por otra parte, el rotacional caracteriza la rotación de un fluido, por lo que en los extremos del canal el efecto de giro será máximo, particularizando en <math>z=0</math> tendrá el valor máximo en el sentido positivo de <math>\vec{i}</math> , lo que implica rotaciones en sentido antihorario, y en <math>z=1</math> no alcanzara ningun valor debido a las hipótesis tomadas en las condiciones de contorno atribuyendo a este 0 mencionadas por e enunciado ,lo que provocará rotaciones en sentido horario. Para el valor  <math>z=-1/2</math>, que es un valor fuera de nuestro recinto, el rotacional es nulo y este punto coincide con la velocidad máxima.
+El rotacional muestra la tendencia del campo a inducir rotación alrededor de un punto. Por otra parte, el rotacional caracteriza la rotación de un fluido, por lo que en los extremos del canal en efecto de giro será máximo, particularizando en <math>z=0</math> tendrá el valor máximo en el sentido positivo de <math>\vec{i}</math> , lo que implica rotaciones en sentido antihorario, y en <math>z=1</math> no alcanzará ningun valor debido a las hipótesis tomadas en las condiciones de contorno atribuyendo a este 0 mencionadas por el enunciado ,lo que provocará rotaciones en sentido horario. Para el valor  <math>z=-1/2</math>, que es un valor fuera de nuestro recinto, el rotacional es nulo y este punto coincide con la velocidad máxima.
-Con esto quedan demostradas, las hipótesis anteriores, pues en el gráfico los puntos con mayor tendencia a la rotación aparecen representados con colores cálidos, amarillos hacia verde azulado, y los puntos con menor tendencia a la rotación aparecen representados con colores fríos, azules.
+Con esto quedan demostradas, las hipótesis anteriores, pues en el gráfico los puntos con mayor tendencia a la rotación aparecen representados con colores cálidos, amarillos hacia verde, y los puntos con menor tendencia a la rotación aparecen representados con colores fríos, azules.
 == CAMPO DE TEMPERATURAS==
@@ Línea 289: / Línea 289: @@
 }}
-Comprobamos asi que el gradiente de temperaturas es ortogonal a las curvas de nivel del campo de temperaturas.
+Comprobamos así que el gradiente de temperaturas es ortogonal a las curvas de nivel del campo de temperaturas.
 ==LÍNEAS DE CORRIENTE==
@@ Línea 298: / Línea 298: @@
 <center><math>\vec{i}\times\vec u=\vec{i}\times\ f(z)\vec{j}=\ f(z)\vec{k}</math></center>
-Las líneas de corriente corresponden con <math>\psi=cte</math>, siendo <math>\psi</math> la función de corriente de <math>\vec{u}</math>. Esta función, es la función potencial o el potencial escalar del que deriva el campo <math>\vec{v}</math>, para calcularlo, lo primero que debemos comprobar es que <math>\vec{v}</math> es irrotacional, pues en caso contario, dicho campo no admitiría función potencial.
+Las líneas de corriente corresponden con <math>\psi=cte</math>, siendo <math>\psi</math> la función de corriente de <math>\vec{u}</math>. Esta función, es la función potencial o el potencial escalar del que deriva el campo <math>\vec{v}</math>, para calcularlo, lo primero que debemos comprobar es que <math>\vec{v}</math> es irrotacional, pues en caso contrario, dicho campo no admitiría función potencial.
 <font color="00 00 FF">'''Demostración <math>\nabla\times\vec v=0</math>'''</font>
@@ Línea 339: / Línea 339: @@
 ==CAUDAL==
-El caudal es el volumen de fluido que pasa a travésa del canal por unidad de tiempo y se calcula mediante la integral de superficie siguiente:
+El caudal es el volumen de fluido que pasa a través del canal por unidad de tiempo y se calcula mediante la integral de superficie siguiente:
 <center><math>\int_{S}\vec{v} \cdot d\vec{S}</math></center>
@@ Línea 349: / Línea 349: @@
 <center><math>\vec{u}(y,z)=\frac{z^2-z}{-2}\vec{j}</math></center>
-Esa expresión resulta de sustituir los valores siguientes en la expresión incial del campo:
+Esa expresión resulta de sustituir los valores siguientes en la expresión inicial del campo:
 <center><math>p_1=1 \ {,} \  p_2=2 \ {,}  \  μ=1 \ {,}  \  v=1   </math></center>

Flujo de Couette grupo 21 - Historial de revisiones

Couette21: /* GRADIENTE DE LAS TEMPERATURAS */

Couette21: /* CAMPO DE TEMPERATURAS */

Couette21: /* CAMPO DE TEMPERATURAS */

Couette21: /* CAMPO DE VELOCIDADES */

Couette21: /* ECUACIÓN DE NAVIER-STOKES ESTACIONARIA */

Couette21 en 09:24 15 dic 2023

Couette21: Se ha deshecho la revisión 61312 de Couette21 (disc.)

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Couette21: Se ha deshecho la revisión 60120 de Couette21 (disc.)

Couette21: Página reemplazada por «{{ TrabajoED | Comportamiento de un fluido sometido a campos escalares y vectoriales. Grupo 21 | Teoría de Campos|:Categoría:TC22...»