Flujo de Couette (Grupo 26A) - Historial de revisiones

Paulaabalos: /* Calculo final de la ecuación de Navier-Stocks */

2022-12-11T17:02:15Z

‎Calculo final de la ecuación de Navier-Stocks

Paulaabalos: /* Cálculo del laplaciano vectorial del capo de velocidades */

2022-12-11T16:58:52Z

‎Cálculo del laplaciano vectorial del capo de velocidades

Hector.sanchez16: /* Parametrización de la superficie */

2022-12-11T16:04:33Z

‎Parametrización de la superficie

Deprecated: The each() function is deprecated. This message will be suppressed on further calls in /home/mat/public_html/w/includes/diff/DairikiDiff.php on line 434

Hector.sanchez16: /* Velocidad en función del radio */

2022-12-11T15:47:12Z

‎Velocidad en función del radio

Hector.sanchez16: /* Búsqueda de las constantes "a" y "b" */

2022-12-11T15:43:47Z

‎Búsqueda de las constantes "a" y "b"

Hector.sanchez16: /* Gradiente de la divergencia */

2022-12-11T15:32:46Z

‎Gradiente de la divergencia

Hector.sanchez16 en 12:08 9 dic 2022

2022-12-09T12:08:29Z

Hector.sanchez16: /* Cálculo del gradiente de T */

2022-12-08T17:58:43Z

‎Cálculo del gradiente de T

Hector.sanchez16: /* Calculo final del caudal */

2022-12-08T17:55:33Z

‎Calculo final del caudal

Estela Serrano Briz: /* Representación del gradiente de T */

2022-12-08T17:54:09Z

‎Representación del gradiente de T

@@ Línea 78: / Línea 78: @@
 <center><math>(\vec{u} · ∇)\vec{u} + ∇p = µ∆\vec{u} </math></center>
-<center><math> \vec{0} + {0}µ∆\vec{u} = \vec{0}</math></center>
+<center><math> \vec{0} + {0}-µ∆\vec{u} = \vec{0}</math></center>
 <center><math>∆\vec{u} = \vec{0}</math></center>
 <center><math>\frac{1}{ρ}[-\frac{f(ρ)}{ρ}+\frac{\partial(f(ρ))}{\partial ρ}+ρ\frac{\partial}{\partial ρ}(\frac{\partial(f(ρ))}{\partial ρ})]\vec{e_θ} = \vec{0} </math></center>

@@ Línea 36: / Línea 36: @@
 Siendo µ el coeficiente de viscosidad del fluido y <math>∆\vec{u}</math> el laplaciano vectorial del campo de velocidades.
-===Cálculo del laplaciano vectorial del capo de velocidades===
+===Cálculo del laplaciano vectorial del campo de velocidades===
 El cálculo del laplaciano vectorial en coordenadas cartesianas es relativamente sencillo de calcular, ya que:

@@ Línea 364: / Línea 364: @@
 <center><math>S_1:\hspace{10pt} \vec{r}_1 = s \vec{e_\rho} + \frac{\pi}{2} \vec{e_\theta} + t\vec{e_v} \hspace{10pt} s \in[1,2]\hspace{5pt}t \in [0,1] </math></center>
-<center><math>S_2:\hspace{10pt} \vec{r}_2 = s \vec{e_\rho} + \frac{3\pi}{2} \vec{e_\theta} + t\vec{e_v}\hspace{10pt} s \in[1,2] \hspace{5pt}t \in [0,1]  </math></center>
+<center><math>S_2:\hspace{10pt} \vec{r}_2 = s \vec{e_\rho} + \frac{3\pi}{2} \vec{e_\theta} + t\vec{e_v}\hspace{10pt} s \in[-2,-1] \hspace{5pt}t \in [0,1]  </math></center>
 === Cálculo de el vector <math> \vec{dS} </math>===

@@ Línea 221: / Línea 221: @@
 }}
-En el gráfico siguiente observaremos el comportamiento del módulo de la velocidad en función de ρ.
+Siendo, como hemos previsto, máxima cuando ρ=2 y mínima cuando ρ=1.
-−
-[[Archivo:graficomódulo.jpg|400px|miniaturadeimagen|centro|Gráfico del módulo de la velocidad]]
-−
-Para ello, hemos utilizado este programa en MatLab.
-−
-{{matlab||codigo =
-x=-10:0.1:10;                    % Definición de la x (rho)
-y= ((4.*x)./3) - (4./(3.*x));    % Ecuación en función de x
-plot(x,y);                       % Dibujo gráfica
-ax = gca;                        % Dibujo de los ejes x e y
-ax.XAxisLocation = 'origin';
-ax.YAxisLocation = 'origin';
-}}
-Siendo, como hemos previsto, máxima cuando ρ=2 y mínima cuando ρ=2.
 == Calculo y graficación del rotacional de <math> \vec{u} </math>==

@@ Línea 121: / Línea 121: @@
 concluyendo por lo tanto que:
-  <center><math>f(ρ) = \frac{4}{3}\omega ρ -\frac{4}{3ρ}</math></center>
+  <center><math>f(ρ) = \frac{4}{3}\omega ρ -\frac{4}{3ρ}\omega</math></center>
 ==Graficación del campo de velocidades==

@@ Línea 51: / Línea 51: @@
 <center><math> ∇ · \vec{u} = \frac{1}{ρ}[\frac{ \partial}{\partial ρ}(0) + \frac{ \partial}{\partial θ}(f(ρ)) + \frac{ \partial}{\partial z}(0) = 0 </math></center>
-Por lo tanto, se confirma la hiótesis, y tenemos la certeza de que se trata de un fluido incompresible. Además de esto:
+Por lo tanto, se confirma la hipótesis, y tenemos la certeza de que se trata de un fluido incompresible. Además de esto:
   <center><math> ∇(∇ · \vec{u})= ∇(0)= \vec{0} </math></center>

@@ Línea 1: / Línea 1: @@
-{{ TrabajoED | Flujo de Cohuette entre dos cilindros coaxiales | [[:Categoría:Teoría de Campos|Teoría de Campos]]|[[:Categoría:TC22/23|2022-23]] | Ana Alejandra Rodríguez Falla, Estela Serrano Briz, Héctor Sánchez Sánchez, Ignacio Garrido Brito, Paula Ábalos Esteban }}
+{{ TrabajoED | Flujo de Couette entre dos cilindros coaxiales | [[:Categoría:Teoría de Campos|Teoría de Campos]]|[[:Categoría:TC22/23|2022-23]] | Ana Alejandra Rodríguez Falla, Estela Serrano Briz, Héctor Sánchez Sánchez, Ignacio Garrido Brito, Paula Ábalos Esteban }}
 Flujo de Couette entre dos tubos concéntricos. Vamos a considerar el flujo de un fluido incompresible a través de dos cilindros concéntricos de manera que el exterior se mueve con velocidad angular constante en sentido antihorario mientras que el interior está fijo. Si suponemos que ambos cilindros tienen su eje en OX3 y pintamos la sección transversal (x3 = 0) el cilindro exterior queda proyectado sobre la la circunferencia ρ = 2 y el interior sobre la circunferencia ρ = 1. La velocidad angular cilindro exterior es ω > 0
@@ Línea 403: / Línea 403: @@
 <center><math> C =  \int\int_S \vec{u}\cdot\vec{dS}</math></center>
 <center><math> C = \int\int_{S_1} \vec{u}\cdot\vec{dS_1} +  \int\int_{S_2} \vec{u}\cdot\vec{dS_2}</math></center>
-<center><math> C=\int_{1}^{2}\int_{0}^{1}\frac{4}{3}(s-\frac{1}{s}) \vec{e_\theta} \cdot (-\vec{e_\theta })dt \hspace{1pt} ds + \int_{1}^{2}\int_{0}^{1}\frac{4}{3}(s-\frac{1}{s}) \vec{e_\theta} \cdot (-\vec{e_\theta })dt \hspace{1pt} ds </math></center>
+<center><math> C=\int_{1}^{2}\int_{0}^{1}\frac{4}{3}(s-\frac{1}{s}) \vec{e_\theta} \cdot (-\vec{e_\theta })dt \hspace{1pt} ds + \int_{-2}^{-1}\int_{0}^{1}\frac{4}{3}(s-\frac{1}{s}) \vec{e_\theta} \cdot (-\vec{e_\theta })dt \hspace{1pt} ds </math></center>
 <center><math> C= -\frac{8}{3} \int_{1}^{2}\int_{0}^{1} \frac{4}{3}(s-\frac{1}{s})dt \hspace{1pt} ds  </math></center>
 <center><math> C = \frac{8}{3} log2 - 4 </math></center>

@@ Línea 312: / Línea 312: @@
 === Cálculo del gradiente de T ===
-El gradiente de la temperatura se define mediante la siguiente ecuación:
+El gradiente de la temperatura se define mediante la siguiente fórmula:
 <center><math> \nabla T(\rho,\theta) = \frac{\partial T}{\partial\rho}\vec{e}_\rho + \frac{1}{ρ}\frac{\partial T}{\partial\theta}\vec{e}_\theta + \frac{\partial T}{\partial z}\vec{e}_z </math></center>

@@ Línea 327: / Línea 327: @@
 {{matlab|codigo=
 x=1:0.1:2;                                         %Definición de la x (rho)
-y=0:0.1:2*pi;                                      %Definicón de la y (teta)
+y=0:0.1:2*pi;                                      %Definición de la y (teta)
 [Mx,My]=meshgrid(x,y);                             %Matriz de los parámetros
 Mz= 1+Mx.^2.*(sin(My.*exp((-(Mx-3/2).^2)))).^2;    %Matriz de la z