El vórtice de Rankine (g.34) - Historial de revisiones

Dario.perezm en 12:58 8 dic 2025

2025-12-08T12:58:40Z

Dario.perezm en 23:03 7 dic 2025

2025-12-07T23:03:40Z

Deprecated: The each() function is deprecated. This message will be suppressed on further calls in /home/mat/public_html/w/includes/diff/DairikiDiff.php on line 434

Dario.perezm en 23:01 7 dic 2025

2025-12-07T23:01:43Z

Dario.perezm en 22:59 7 dic 2025

2025-12-07T22:59:27Z

Pablo Ramírez en 09:41 5 dic 2025

2025-12-05T09:41:41Z

Pablo Ramírez en 09:35 5 dic 2025

2025-12-05T09:35:28Z

Jorge Machín Menés: /* Divergencia de \vec{v} */

2025-12-03T20:47:24Z

‎Divergencia de \vec{v}

Jorge Machín Menés: /* Divergencia de \vec{v} */

2025-12-03T20:47:00Z

‎Divergencia de \vec{v}

Jorge Machín Menés en 20:44 3 dic 2025

2025-12-03T20:44:48Z

Jorge Machín Menés en 20:39 3 dic 2025

2025-12-03T20:39:44Z

← Revisión anterior		Revisión del 12:58 8 dic 2025
Línea 648:		Línea 648:


		+	ENLACE POSTER:
	https://www.canva.com/design/DAG6XxgloHU/Ta-aWKK06bbe8Eox89-6ow/view?utm_content=DAG6XxgloHU&utm_campaign=designshare&utm_medium=link2&utm_source=uniquelinks&utlId=h110b713de6		https://www.canva.com/design/DAG6XxgloHU/Ta-aWKK06bbe8Eox89-6ow/view?utm_content=DAG6XxgloHU&utm_campaign=designshare&utm_medium=link2&utm_source=uniquelinks&utlId=h110b713de6

← Revisión anterior		Revisión del 23:03 7 dic 2025
Línea 647:		Línea 647:
	<math>F \approx 6.08\ \text{toneladas-fuerza}\ \ (\approx 60.8\ \text{kN})</math>		<math>F \approx 6.08\ \text{toneladas-fuerza}\ \ (\approx 60.8\ \text{kN})</math>

−	~~file~~:///C:/~~Users~~/~~dario~~/~~Downloads/El%20vórtice%20de%20Ranki%20(1).pdf~~	+
		+	https://www.canva.com/design/DAG6XxgloHU/Ta-aWKK06bbe8Eox89-6ow/view?utm_content=DAG6XxgloHU&utm_campaign=designshare&utm_medium=link2&utm_source=uniquelinks&utlId=h110b713de6

← Revisión anterior		Revisión del 23:01 7 dic 2025
Línea 646:		Línea 646:

	<math>F \approx 6.08\ \text{toneladas-fuerza}\ \ (\approx 60.8\ \text{kN})</math>		<math>F \approx 6.08\ \text{toneladas-fuerza}\ \ (\approx 60.8\ \text{kN})</math>
−	~~https~~://~~www.canva.com~~/~~design~~/~~DAG6XxgloHU~~/~~xAvDuyl37P-20eZCQV4pdw~~/~~edit?utm_content=DAG6XxgloHU&utm_campaign=designshare&utm_medium=link2&utm_source=sharebutton~~	+
		+	file:///C:/Users/dario/Downloads/El%20vórtice%20de%20Ranki%20(1).pdf

← Revisión anterior		Revisión del 22:59 7 dic 2025
Línea 646:		Línea 646:

	<math>F \approx 6.08\ \text{toneladas-fuerza}\ \ (\approx 60.8\ \text{kN})</math>		<math>F \approx 6.08\ \text{toneladas-fuerza}\ \ (\approx 60.8\ \text{kN})</math>
		+	https://www.canva.com/design/DAG6XxgloHU/xAvDuyl37P-20eZCQV4pdw/edit?utm_content=DAG6XxgloHU&utm_campaign=designshare&utm_medium=link2&utm_source=sharebutton

@@ Línea 493: / Línea 493: @@
 axis equal
 grid on}}
 === Representación de superficies isobáricas ===

← Revisión anterior		Revisión del 09:35 5 dic 2025
Línea 563:		Línea 563:
	grid on;}}		grid on;}}

		+	Las isobaras pedidas son 950, 970, 990 y 1000 mbar, pero en la imagen esbozada solo aparecen dos representadas.
		+	Esto se debe a que, con los parámetros dados, dos de ellas no se encuentran dentro del dominio calculado.
		+
		+	El valor mínimo de presión alcanzado es:
		+
		+	<math>\rho_{\text{min}} = \rho_{0} - \tfrac{1}{2}\,\rho_{\text{aire}}\,\Omega^{2} r^{2} \cdot 0.01</math>
		+
		+	Sustituyendo los valores:
		+
		+	<math>
		+	\rho_{\text{min}}
		+	= 1010
		+	- 0.5 \cdot 1.2 \cdot (0.3)^{2} \cdot (200)^{2} \cdot 0.01
		+	= 988.4\ \text{mbar}
		+	</math>
	=== Estimación de la fuerza neta hacia el centro de la fachada de una pequeña edificación ===		=== Estimación de la fuerza neta hacia el centro de la fachada de una pequeña edificación ===

@@ Línea 126: / Línea 126: @@
 Dada la ecuación de la velocidad (la podemos encontrar en el apartado 2 y 3), se puede apreciar que nos describe la función de movimiento mediante coordenadas cilíndricas. Para calcular la divergencia del campo, debemos aplicar la fórmula <math>\nabla \cdot \vec{v} = \frac{1}{\rho}\left( \frac{\partial}{\partial \rho}(\rho u_{\rho}) + \frac{\partial}{\partial \theta}(u_{\theta}) + \frac{\partial}{\partial z}(\rho u_{z}) \right)
 </math>.Además, podemos observar cómo <math>v_{\rho} = 0;    v_{z} = 0; v_{\theta} = v_{\theta}(\rho)</math>. Por lo tanto; sustituyendo en la fórmula, nos quedaría:<math>\nabla \cdot \vec{v} = \frac{1}{\rho}\left( \frac{\partial}{\partial \rho}(\rho \cdot 0) + \frac{\partial}{\partial \theta}(v_{\theta}(\rho)) + \frac{\partial}{\partial z}(\rho \cdot 0) \right) = \frac{1}{\rho}(0 + 0 + 0) = 0.
-</math>. El término <math>\frac{\partial}{\partial \theta}(v_{\theta}(\rho))</math> es igual a 0 porque la función de la velocidad no contiene ningún elemento theta, que repecto al cual derivamos.
+</math> El término <math>\frac{\partial}{\partial \theta}(v_{\theta}(\rho))</math> es igual a 0 porque la función de la velocidad no contiene ningún elemento theta, que repecto al cual derivamos.
 Con esto concluimos que la divergencia del campo de velocidad es nulo. Además como ya sabemos, la divergencia de un campo nos indica si el campo se extiende o se contrae en su dominio. O dicho en otras palabras la tasa de cambio volumétrica por unidad de volumen.

@@ Línea 124: / Línea 124: @@
 ==Divergencia de <math>\vec{v}</math>==
-Dada la ecuación de la velocidad (la podemos encontrar en el apartado 2 y 3), se puede apreciar que nos describe la función de movimiento mediante coordenadas cilíndricas. Para calcular la divergencia del campo, debemos aplicar la fórmula <math>\nabla \cdot \vec{v} = \frac{1}{\rho}\frac{\partial}{\partial \rho}(\rho v_{\rho})
+Dada la ecuación de la velocidad (la podemos encontrar en el apartado 2 y 3), se puede apreciar que nos describe la función de movimiento mediante coordenadas cilíndricas. Para calcular la divergencia del campo, debemos aplicar la fórmula <math>\\nabla \cdot \vec{u} = \frac{1}{\rho}\left( \frac{\partial}{\partial \rho}(\rho u_{\rho}) + \frac{\partial}{\partial \theta}(u_{\theta}) + \frac{\partial}{\partial z}(\rho u_{z}) \right)
-+ \frac{1}{\rho}\frac{\partial}{\partial \theta}(v_{\theta})+ \frac{\partial}{\partial z}(v_{z})</math>.Además, podemos observar cómo <math>v_{\rho} = 0;    v_{z} = 0; v_{\theta} = v_{\theta}(\rho)</math>. Por lo tanto; sustituyendo en la fórmula, nos quedaría:<math>\nabla \cdot \vec{v}
+</math>.Además, podemos observar cómo <math>v_{\rho} = 0;    v_{z} = 0; v_{\theta} = v_{\theta}(\rho)</math>. Por lo tanto; sustituyendo en la fórmula, nos quedaría:<math>\nabla \cdot \vec{v}
 = \left( \frac{1}{\rho}\frac{\partial}{\partial \rho}(\rho \cdot 0)+ \frac{1}{\rho}\frac{\partial}{\partial \theta}\big(v_{\theta}(\rho)\big)
 + \frac{\partial}{\partial z}(0) \right)= 0 + \frac{1}{\rho}\cdot 0 + 0 = 0.</math>.