Ecuación del calor, equipo LUA - Historial de revisiones

Lucía Gil en 20:04 28 abr 2024

2024-04-28T20:04:30Z

Carlos Castro en 08:06 15 mar 2024

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Alejandra Hernández en 20:17 7 mar 2024

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Alejandra Hernández en 20:11 7 mar 2024

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Alejandra Hernández en 20:08 7 mar 2024

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Lucía Gil en 12:11 3 mar 2024

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 [[Archivo:Ej2 Ap2 Tuberia.gif|600px|thumb|center|Evolución de la solución en una varilla de longitud <math> 100~m </math> para tiempos <math> t </math> comprendidos entre <math> 0 ~s </math> y <math> 500 ~s</math>]]
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 }}
 Como se puede observar en el vídeo, la varilla metálica está definida en el dominio espacial <math> [-1,1] </math>. En el instante <math> t=0 </math> se verifica la condición inicial y, por ello, toda la varilla comienza con una temperatura de <math> 1ºC </math>.  Con el transcurso del tiempo, el calor comienza a difundirse por el resto de la varilla. Es destacable que se ha establecido el tiempo de ejecución de manera que se reproduce mucho más lento y detallado los instantes de tiempo iniciales y, de una manera más rápida a medida que pasa el tiempo. Por último, la temperatura de la varilla tiende a estabilizarse a una temperatura nula.

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	[[Categoría:EDP]]		[[Categoría:EDP]]
	[[Categoría:EDP23/24]]		[[Categoría:EDP23/24]]
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 La construcción del código es análoga a la ya mencionada en la sección 3.3, pero con una pequeña diferencia. Se define un vector de coeficientes de conductividad térmica <math> k </math> y se repite el proceso de representación para cada uno de los valores.
-[[Archivo: Ej1 Ap6 Tuberia2.gif|600px|thumb|center| Simulación de la solución en la varilla metálica. Nota: Si no se visualiza la animación de este archivo gif, pinchar en el archivo para su visualización.]]
+[[Archivo: Ej1 Ap6 Tuberia2.gif|900px|thumb|center| Simulación de la solución en la varilla metálica. Nota: Si no se visualiza la animación de este archivo gif, pinchar en el archivo para su visualización.]]
 En este caso, se aprecian perfectamente las observaciones realizadas. El coeficiente de conductividad térmica afecta principalmente a la velocidad con la que se transmite el calor. Si observamos el primer y tercer video, la velocidad a la que se transmite el calor es muy distinta. En el primer caso, con coeficiente de difusión <math> D=1 </math>, el sistema alcanza el estado estacionario mucho más rápido. De hecho, el caso en el que el coeficiente de difusión <math> D=1/6 </math>, el sistema aún no ha alcanzado el estado estacionario cuando finaliza el vídeo.
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-[[Archivo:Ej2 Ap1 Tuberia.gif|600px|thumb|center| Representación de la varilla metálica con la solución fundamental.]]
+[[Archivo: Ej2 Ap1 Tuberia.gif|600px|thumb|center| Representación de la varilla metálica con la solución fundamental.]]
 Este caso se da en la vida real cuando el radio de la varilla es despreciable en comparación con la longitud de esta. Sin embargo, en esta simulación, hemos representado una varilla de longitud <math> 2m </math> para que coincidan los resultados con la primera gráfica de la solución fundamental expuesta.
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 * [https://webs.um.es/gustavo.garrigos/tfg/Milonga_TFG_sept2020.pdf. Mauro Milonga Miguel. Trabajo de fin de grado: Ecuación del calor. Universidad de Murcia]
 *[Partial differential equations in action from modelling to theory. Sandro Salsa]

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-[[Archivo:EquipoLUA Ej2 Ap1 Tuberia.gif|600px|thumb|center| Representación de la varilla metálica con la solución fundamental.]]
+[[Archivo:Ej2 Ap1 Tuberia.gif|600px|thumb|center| Representación de la varilla metálica con la solución fundamental.]]
 Este caso se da en la vida real cuando el radio de la varilla es despreciable en comparación con la longitud de esta. Sin embargo, en esta simulación, hemos representado una varilla de longitud <math> 2m </math> para que coincidan los resultados con la primera gráfica de la solución fundamental expuesta.

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	+	==Introducción==