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Deprecated: The each() function is deprecated. This message will be suppressed on further calls in /home/mat/public_html/w/includes/diff/DairikiDiff.php on line 434

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{{ TrabajoED | Visualización de Campos Escalares y Vectoriales en elasticidad, Grupo(42)| [[:Categoría:Teoría de Campos|Teoría de Campos]]|[[:Categoría:TC23/24|2023-24]] | Andrés Ruiz, Jorge Martin, Nadir Ahnihan, Marco Iglesias}}

[[Categoría:Teoría de Campos]]
[[Categoría:TC23/24]]

@@ Línea 1: / Línea 1: @@
-%Se define el paso de muestreo para las variables x e y
-h=2/10;
-%Se definen los parámetros que representan la superficie de la placa
-x=[-1:h:1];
-y=[0:h:12];
-%Se crea el mallado
-[X,Y]=meshgrid(x,y);
-%Dibujo de la malla, al ser mesh() un comando que requiere tres elementos
-%de entrada, se toma una de las creadas y se multiplica por 0
-mesh(X,Y,Y*0)
-%Se definen los ejes, el título y el visualizado en dos dimensiones
-axis([-5,5,0,14]);
-title('Mallado de la placa')
-xlabel('Eje X')
-ylabel('Eje Y')
-view(2);
-−
-−
-= Representación de las curvas de temperatura.=
-= Ley de Fourier=
-= Campo de vectores=
-= Desplazamiento del sólido =
-= Estudio de la divergencia =
-= Rotacional de u =
-= Representación de las tensiones normales =
-= Tensiones tangenciales=
-= Tensión de Von Mises=
-= Campo de fuerzas que actúa sobre la placa=
-= Desplazamiento transversal=
-−
-−
-−
-−
-−
-−
-−
-[[Categoría:Teoría de Campos]]
-[[Categoría:TC23/24]]

@@ Línea 30: / Línea 30: @@
 = Representación de la placa rectangular plana.=
 Dibujar un mallado que represente los puntos interiores del sólido. Tomar los ejes (comando axis) en el rectángulo (x, y) ∈ [−1; 1] × [0; 12] y como paso de muestreo h = 2/10 para las variables x e y.
 = Representación de las curvas de temperatura.=
 = Ley de Fourier=

@@ Línea 28: / Línea 28: @@
 đ = 1/3~j
-=1 Representación de la placa rectangular plana.=
+= Representación de la placa rectangular plana.=
 Dibujar un mallado que represente los puntos interiores del sólido. Tomar los ejes (comando axis) en el rectángulo (x, y) ∈ [−1; 1] × [0; 12] y como paso de muestreo h = 2/10 para las variables x e y.
-=2 Representación de las curvas de temperatura.=
+= Representación de las curvas de temperatura.=
-=3 Ley de Fourier=
+= Ley de Fourier=
-=4 Campo de vectores=
+= Campo de vectores=
-=5 Desplazamiento del sólido =
+= Desplazamiento del sólido =
-=6 Estudio de la divergencia =
+= Estudio de la divergencia =
-=7 Rotacional de u =
+= Rotacional de u =
-=8 Representación de las tensiones normales =
+= Representación de las tensiones normales =
-=9 Tensiones tangenciales=
+= Tensiones tangenciales=
-=10 Tensión de Von Mises=
+= Tensión de Von Mises=
-=11 Campo de fuerzas que actúa sobre la placa=
+= Campo de fuerzas que actúa sobre la placa=
-=12 Desplazamiento transversal=
+= Desplazamiento transversal=

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Línea 28:		Línea 28:
	đ = 1/3~j		đ = 1/3~j

−	1 Representación de la placa rectangular plana.	+	=1 Representación de la placa rectangular plana.=
		+	Dibujar un mallado que represente los puntos interiores del sólido. Tomar los ejes (comando axis) en el rectángulo (x, y) ∈ [−1; 1] × [0; 12] y como paso de muestreo h = 2/10 para las variables x e y.
		+	=2 Representación de las curvas de temperatura.=
		+	=3 Ley de Fourier=
		+	=4 Campo de vectores=
		+	=5 Desplazamiento del sólido =
		+	=6 Estudio de la divergencia =
		+	=7 Rotacional de u =
		+	=8 Representación de las tensiones normales =
		+	=9 Tensiones tangenciales=
		+	=10 Tensión de Von Mises=
		+	=11 Campo de fuerzas que actúa sobre la placa=
		+	=12 Desplazamiento transversal=

@@ Línea 16: / Línea 16: @@
 Vamos a suponer que la fuerza aplicada sobre la placa ha provocado un desplazamiento ondulatorio
 de los puntos de la misma dado por el vector
-~u(x, y, t) = ~a sin(πk(
+ũ(x, y, t) = ā sin(πk(
-~d · ~r0(x, y) − vt)),
+đ · ŕ0(x, y) − vt)),
 donde ~a se conoce como amplitud, k > 0 es el número de onda, ~d es un vector unitario que marca la
 dirección de propagación y v es la velocidad de propagación.
 La variable t representa el tiempo que congelaremos en t = 0 en los primeros 10 apartados de este
 trabajo de manera que supondremos, para los primeros apartados,
-~u(x, y) = ~a sin(πk(
+ũ(x, y) = ā sin(πk(
-~d · ~r0(x, y))).
+đ · ŕ0(x, y))).
 Supondremos que se trata de una onda transversal en la que la dirección de propagación es ortogonal a la amplitud. Tomaremos en particular
-~a = 1/3~i, k = 1,
+ā = 1/3~i, k = 1
-~d = 1/3~j,
+đ = 1/3~j
 Representación de la placa rectangular plana.

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Línea 1:		Línea 1:
−	{{ TrabajoED \| Visualización de Campos Escalares y Vectoriales en elasticidad, Grupo(42)\| [[:Categoría:Teoría de Campos\|Teoría de Campos]]\|[[:Categoría:TC23/24\|2023-24]] \| Andrés Ruiz, Jorge Martin, Nadir Ahnihan, Marco Iglesias}}	+	{{ TrabajoED \| Visualización de Campos Escalares y Vectoriales en elasticidad, Grupo(42)\| [[:Categoría: Teoría de Campos\| Teoría de Campos]]\|[[:Categoría:TC23/24\|2023-24]] \| Andrés Ruiz, Jorge Martin, Nadir Ahnihan, Marco Iglesias}}
		+
		+	Visualización de campos escalares y vectoriales en elasticidad. Consideramos una placa
		+	rectangular plana (en dimensión 2) que ocupa la región (x, y) ∈ [−1, 1] × [0, 12] (ver figura 1)
		+	(físicamente también puede representar la sección transversal de un sólido para el cual se desprecian las variaciones en la dirección ortogonal a la sección considerada).
		+	En ella vamos a suponer que tenemos definidas dos cantidades físicas: la temperatura T(x, y), que
		+	viene dada por,
		+	T(x, y) = log(1 + x
		+	2
		+	) + log(1 + (y − 4)2
		+	),
		+	y los desplazamientos ~u(x, y) producidos por la acción de una fuerza determinada. De esta forma, si
		+	definimos ~r0(x, y) = x~i + y~j el vector de posición de los puntos de la placa antes de la deformación, la
		+	posición de cada punto (x, y) de la placa después de la deformación viene dada por
		+	~rd(x, y) = ~r0(x, y) + ~u(x, y).
		+	Vamos a suponer que la fuerza aplicada sobre la placa ha provocado un desplazamiento ondulatorio
		+	de los puntos de la misma dado por el vector
		+	~u(x, y, t) = ~a sin(πk(
		+	~d · ~r0(x, y) − vt)),
		+	donde ~a se conoce como amplitud, k > 0 es el número de onda, ~d es un vector unitario que marca la
		+	dirección de propagación y v es la velocidad de propagación.
		+	La variable t representa el tiempo que congelaremos en t = 0 en los primeros 10 apartados de este
		+	trabajo de manera que supondremos, para los primeros apartados,
		+	~u(x, y) = ~a sin(πk(
		+	~d · ~r0(x, y))).
		+	Supondremos que se trata de una onda transversal en la que la dirección de propagación es ortogonal a la amplitud. Tomaremos en particular
		+	~a = 1/3~i, k = 1,
		+	~d = 1/3~j,
	1 Representación de la placa rectangular plana.		1 Representación de la placa rectangular plana.

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Línea 1:		Línea 1:
	{{ TrabajoED \| Visualización de Campos Escalares y Vectoriales en elasticidad, Grupo(42)\| [[:Categoría:Teoría de Campos\|Teoría de Campos]]\|[[:Categoría:TC23/24\|2023-24]] \| Andrés Ruiz, Jorge Martin, Nadir Ahnihan, Marco Iglesias}}		{{ TrabajoED \| Visualización de Campos Escalares y Vectoriales en elasticidad, Grupo(42)\| [[:Categoría:Teoría de Campos\|Teoría de Campos]]\|[[:Categoría:TC23/24\|2023-24]] \| Andrés Ruiz, Jorge Martin, Nadir Ahnihan, Marco Iglesias}}
		+	1 Representación de la placa rectangular plana.